ДИПЛОМНІ КУРСОВІ РЕФЕРАТИ


ИЦ OSVITA-PLAZA

Реферати статті публікації

Пошук по сайту

 

Пошук по сайту

Головна » Реферати та статті » Фізика » Основи кристалофізики

Анизотропный шар в электрическом поле
Пусть
анизотропный шар радиуса /?, тензор диэлектрической проницаемости
которого х, находится в электрическом поле, напряженность которого
вдали от шара равна С(о). Требуется определить поле внутри и вне
шара.
В электрическом поле шар поляризуется и поэтому создает
в окружающем пространстве дополнительное поле. Предположим,
что оно совпадает с полем диполя, а дипольный момент шара
линейно зависит от Е@):
M = R3y-&°\ B8.20)
где тензор у зависит от к, но не от направления вектора £@), а
множитель /?3 введен из соображений размерности. Тогда потенциал
поля вне шара равен
ф(*> = — г £(°> + (Я/гK г • y £@). B8.21)
7*
196 ВВЕДЕНИЕ В КРИСТАЛЛОФИЗИКУ ГГЛ III
Предположим еЩе, что внутри шара поле однородно и также
линейно зависит от £@); его потенциал равен
ф@==_г.р.£@)> B8.22)
где тензор р, как и у, зависит только от и, но не от направления
вектора £@). Потенциалы ф^ и q>w удовлетворяют уравнениям
электростатики, а граничные условия позволяют найти тензоры
Р и у- Так, из условия непрерывности потенциала на поверхности
раздела следует
_/?.р. £(«)= — R.B*>+R-vB°\
где R — радиус-вектор точки на поверхности шара. Заменив
скалярное произведение R-E{0) равным ему выражением R-I-E@) и
перенеся все слагаемые в одну сторону, получим
Поскольку это равенство остается справедливым при всевозможных
направлениях векторов R и £@), стоящий в скобках тензор равен
нулю, т. е.
P + Y=I. B8.23)
Из непрерывности нормальных составляющих вектора
электрической индукции на границе раздела следует
-/?.*•p
Отсюда тем же способом получим
x.p-2v = l. B8.24)
Решение системы двух линейных относительно тензоров р и у
уравнений B8.23) и B8.24) имеет вид
. B8.25)
Теперь не представляет труда выписать поля как вне шара,
так и внутри его, но нас будет интересовать главным образом
последнее. Его напряженность
£@ = 3 (х + 21)-1 • В°\ B8.26)
а индукция удовлетворяет любопытному соотношению
fl(O«3£l°>-2£Wf B8.27)
которое выводится посредством следующей цепочки равенств:
к • £W = Зх • (к + 2I)-1 • £(°> =
= 3 [(к + 21) - 21] • (м + 2I)-1 • ЕМ =
«= [31 - 6 (х + 21)-*] • £1°> = 3£i°> - 2В*К

Ви переглядаєте статтю (реферат): «Анизотропный шар в электрическом поле» з дисципліни «Основи кристалофізики»

Заказать диплом курсовую реферат
Реферати та публікації на інші теми: Путешествие на деревянном коне
Основи організації, способи і форми грошових розрахунків у народн...
Типи проектного фінансування
БАНКИ ЯК ПРОВІДНІ СУБ’ЄКТИ ФІНАНСОВОГО ПОСЕРЕДНИЦТВА. ФУНКЦІЇ БАН...
Аудит надзвичайних доходів і витрат


Категорія: Основи кристалофізики | Додав: koljan (09.12.2013)
Переглядів: 568 | Рейтинг: 0.0/0
Всього коментарів: 0
Додавати коментарі можуть лише зареєстровані користувачі.
[ Реєстрація | Вхід ]

Онлайн замовлення

Заказать диплом курсовую реферат

Інші проекти




Діяльність здійснюється на основі свідоцтва про держреєстрацію ФОП