Упругое рассеяние и средняя длина свободного пробега
При построении классической теории проводимости свободных электронов кажется совершенно естественным предположение о том, что средняя длина свободного пробега электрона определяется в первую очередь упругими столкновениями 196 Гл. 3. Электроны в металлах с положительными атомными остатками. В металле, содержащем в единице объема N атомных остатков, каждый из которых обладает эффективным радиусом рассеяния /?, средняя длина свободного пробега электронов между двумя рассеивающими соображениям (задача 3.2), должна иметь порядок X-inRW)-1 (3.7) независимо от скорости рассеиваемого электрона. Такие столкновения могут дать полный спектр углов рассеяния при очень малых изменениях энергии электрона из-за гораздо большей массы иона. По-видимому, средняя длина свободного пробега, определенная выражением (3.7), является той величиной, которую следует подставить в соотношение тт= —, (3.8) sT где sT обозначает тепловую скорость, с которой электрон движется от одного рассеивающего центра к другому, а тт — среднее время свободного пробега между столкновениями. Любое внешнее поле должно влиять на изменение скорости электрона в течение коротких интервалов времени, сравнимых с хт. Обсуждение дрейфа электронов, обусловленного полем, производится без учета теплового движения (за исключением введения величины хт). Следует всегда помнить, что дрейфовые скорости малы, но имеют строго определенное направление. Дрейф накладывается на тепловое движение, которое характеризуется гораздо большими скоростями, обращающимися в нуль в среднем по ансамблю.
Ви переглядаєте статтю (реферат): «Упругое рассеяние и средняя длина свободного пробега» з дисципліни «Фізика твердого тіла»
