ДИПЛОМНІ КУРСОВІ РЕФЕРАТИ


ИЦ OSVITA-PLAZA

Реферати статті публікації

Пошук по сайту

 

Пошук по сайту

Головна » Реферати та статті » Фізика » Динаміка заряджених частинок

ТОРМОЗНОЕ ИЗЛУЧЕНИЕ
Внешняя сила, приводящая к ускорению частицы,
а следовательно, к излучению энергии, в разреженной
плазме может возникнуть при кулоновском рассеянии.
Рассмотрим единичный акт столкновения двух
заряженных частиц, пренебрегая релятивистскими и квантово-
механическими эффектами. Это значит, что характерная
A0.12)
311
длина
-, на которой изменяется скорость частицы,
должна быть много больше длины волны де Бройля
h
рассеянной частицы , т. е.
»
A0.15)
В случае кулоновского рассеяния электрона на ионе с
зарядом Ze электрон получает
ускорение
w =
Ze2
4пв0тер2
A0.16)
При этом предполагается, что ион
находится в начале координат и его
отдачей можно пренебречь. Будем
считать, что w2/c2<^l. Так как ку-
лоновское поле является
центральным, то векторное произведение р
из уравнения B.36) легко
проинтегрировать. В результате
получаем, что величина pXdp/dt
постоянна. Это известный закон
сохранения 'площадей, который в
обозначениях, приведенных на рис. 10.2, имеет следующий вид
Рис. 10.2. Кулонов-
ское рассеяние
электрона ионом.
p2dcp
dt
= Loo&'oo.
A0.17)
Здесь Loo — прицельный параметр, a Woo — скорость
электрона на бесконечности.
При помощи уравнений A0.14), A0.16) и A0.17)
определим количество энергии, излученное при
столкновении,
Аёг
2?е6
(*-фо)
Эбл^Л^
I
dcp
A0.18)
— (тс—ф0)
Количество энергии, излучаемое в единичный объем,
можно получить, проинтегрировав выражение A0.18)
для всех электронов по всем значениям прицельного
312
параметра Loo и угла фо. Самый большой вклад в этот
интеграл дают малые значения L^ и ф0. Наименьшее
возможное значение ?<*> равно h/2nmeWoo (ср. с
результатом, полученным в работе [31]. Если мг — плотность
ионов, а пе — плотность электронов, то излученная в
единицу объема мощность, согласно данным работ [23,
16], определяется выражением
Prb= ^-Г~о nineW~ Кв. A0.19)
144ej*m2c3/l
В случае термодинамического равновесия, когда можно
ввести температуру Те, соотношение A0.19) сводится к
Prb = 2,6- 10-40/y*,Z2 УТе вт!м\ A0.20)
Этот результат хорошо согласуется с точным квантово-
механическим расчетом, отличаясь лишь
коэффициентом в формуле A0.20). Точное значение коэффициента
равно 1,7-Ю-40 [16, 31].
Полученные результаты показывают, что мощность
тормозного излучения быстро растет при увеличении
плотности частиц и заряда ионов, однако слабо зависит
от температуры. Из-за большей массы ионы получают
гораздо меньшее ускорение при кулоновском рассеянии,
чем электроны той же температуры. Поэтому можно
пренебречь излучением ионов по сравнению с
излучением, определенным формулой A0.20), по крайней мере
в плазме, находящейся вблизи термодинамического
равновесия.

Ви переглядаєте статтю (реферат): «ТОРМОЗНОЕ ИЗЛУЧЕНИЕ» з дисципліни «Динаміка заряджених частинок»

Заказать диплом курсовую реферат
Реферати та публікації на інші теми: Джерела формування власного капіталу
Реки, текущие в гору
СТВОРЕННЯ І РОЗВИТОК ГРОШОВОЇ СИСТЕМИ УКРАЇНИ
ОРГАНІЗАЦІЯ І СТРУКТУРА АУДИТОРСЬКОЇ ДІЯЛЬНОСТІ
Аудит Звіту про фінансові результати


Категорія: Динаміка заряджених частинок | Додав: koljan (26.11.2013)
Переглядів: 752 | Рейтинг: 0.0/0
Всього коментарів: 0
Додавати коментарі можуть лише зареєстровані користувачі.
[ Реєстрація | Вхід ]

Онлайн замовлення

Заказать диплом курсовую реферат

Інші проекти




Діяльність здійснюється на основі свідоцтва про держреєстрацію ФОП