О произволе задания Е-поля в плазмооптических системах
Важнейшей осо- бенностью плазмодинамических систем является несравненно больший произвол при задании электрического поля в системе. Действительно, в вакуумном случае 268 Гл. 5. Кинетика двухкомпонентной плазмы при классических столкновениях распределение Е-поля в объёме определяется уравнением Лапласа и при данном граничном условии ф = ф(М)\3 , где М — точка на граничной поверхности S, выражается интегралом ф(х) = Здесь G(x,M) — функция Грина для данной области. Отсюда видно, что значение ф в точке х определяется всем распределением на границе области. Другое дело в квазинейтральном случае. Здесь потенциал приносится вдоль силовой линии, соединяющей точку х с точкой М на поверхности. Формально больший произвол в построении ф(х) в плазмооптике виден также из того, что эквипотенциализация реально означает переход от уравнения Лапласа к уравнению Пуасона. И уже совсем конкретный пример — электростатические поля в осесимметричных параксиальных системах. Г2 Учитывая, что в этом случае ф\г^о ~ —Hq(z) —> 0, можно написать = j (ф'@)Н0(г)) + j (V(О)#о2(*) - ^рЯо'м) • E-7.13) Отсюда видно, что если в вакуумном случае поле определяется одной функцией фо(%), то в плазменном случае фигурируют две функции Hq(z) и ф(ф). Этот доба- вочный произвол позволяет, в частности устранить сферическую аберрацию.
Ви переглядаєте статтю (реферат): «О произволе задания Е-поля в плазмооптических системах» з дисципліни «Введення в плазмодінаміку»
