Итак, будем иметь в виду систему, изображённую на рис. 3.6.1а. Уравнение C.6.22) утверждает, что электроны движутся по эквипотенциалям. Этот простой факт приводит к весьма важному выводу, что в системе со сплошными проводящими коаксиальными элек- тродами при отсутствии высокочастотных колебаний или диссипативных процессов не может существовать регулярное поступление электронов ни из катода в плазму, ни из плазмы на анод. Самый радикальный выход из создавшегося положения — это отказаться от электронов как переносчиков тока и возложить эту функцию на ионы ("ионный токоперенос"). Если мы все же хотим сохранить "электронный токо- перенос", то должны будем либо согласиться с наличием диссипативных процессов в системе (например, в виде сингулярностей — "привязок", пока на электродах типа тех, которые изображены на рис. 3.2.11), либо перейти от стационарных режимов к "пулемётным", либо, наконец, пойти на неэквипотенциальные (например, "секцио- нированные") электроды. Анод Вход Выход Катод а б Рис. 3.6.1. Коаксиальный плазменный ускоритель с собственным магнитным полем (а) и схема его эпюры (б) Картина процессов в межэлектродном промежутке коаксиального ускорителя приобретает весьма большую наглядность, если воспользоваться так называемой "эпюрой ускорителя". Для этого изобразим межэлектродный промежуток в виде прямоугольника (см. рис. 3.6.16), стороны которого соответствуют входу, выходу и двум электродам, и проведем линии / = const, фг = const, фе = const. Будем считать, что процесс стационарный и регулярный, и не возникает никаких трудностей с "размазыванием" тока по электродам. Это, как только что было отмечено, может быть при неэквипотенциальных электродах в режиме электронного токопереноса, а при эквипотенциальных электродах — в режиме ионного токопереноса. Рассмотрим каждый из режимов в отдельности.
Ви переглядаєте статтю (реферат): «Течение в собственном магнитном поле» з дисципліни «Введення в плазмодінаміку»
