Электронная магнитная гидродинамика. Обобщённый закон Ома
Большое различие в массах ионов и электронов ведёт к относительной незави- симости процессов в электронной компоненте от процессов, в которых вовлечены ионы. Если речь идёт о колебаниях, то характерные для электронов частоты — элек- тронные ленгмюровские и ларморовские частоты, на порядки величин отличаются от соответствующих ионных частот. Так, при плотности электронов в водородной плазме токамака пе = 1014см~3 и магнитном поле Н = 50 кЭ, электронные частоты равны ^ = 5 • 1011 с, ujHe = 8 • 1011 с~{ , тогда как для дейтерия (рабочего вещества термоядерных реакторов на ДТ) и$ «8- Ю9^1, cjhd = 2,7 • Ю8^1. Хотя выбранная для оценок система, по сути, случайна, тем не менее, приведён- ные величины правильно отражают тенденции в масштабах характерных времен для электронных и ионных процессов. Ниже в главе 5 мы увидим, что и кинетические процессы — формирование функций распределений, идут быстрее внутри каждой из компонент плазмы, чем между компонентами. Отсюда следует, что электронные процессы во многих случаях можно рассматривать на неподвижном ионном фоне. Раньше такая модель называлась "электронной плазмой", теперь же обычно говорят об "электронной МГД". Если же речь идёт о медленных процессах, то, как правило, можно пренебречь инерцией электронов, и дифференциальное (по отношению к v) уравнение C.1.5г) становится алгебраическим "обобщенным законом Ома" C.1.9) или "законом Ома с учётом эффекта Холла". В этом разделе мы подробно рассмотрим эту безинерци- альную модель динамики электронов.
Ви переглядаєте статтю (реферат): «Электронная магнитная гидродинамика. Обобщённый закон Ома» з дисципліни «Введення в плазмодінаміку»
