После этого Изенкраге оставалось разрешить еще последнюю, но и наиболее трудную задачу, а именно — вывести выражение для притяжения системы молекул, состоящей из многих расположенных друг за другом слоев, т. е. для физического тела. Для этой цели он предполагает, что позади молекулярного слоя А1 поставлен параллельно другой равный ему слой А2 на таком расстоянии А1А2, что последним можно пренебречь по сравнению с расстоянием А1В между слоями А1 и В. Тогда в первом приближении можно было бы действия каждого из слоев А1 и А2 на слой В считать одинаковыми, а совокупное их действие считать вдвое большим действия каждого из них в отдельности. Но, конечно, это было бы только очень грубым приближением. В самом деле, так как от первого слоя А отразилось некоторое количество, положим , эфирных атомов, то до второго слоя А дойдет уже атомов, из которых, в соответствии с отношением при первом отражении, может отразиться только атомов. А так как, при прочих равных условиях, притягательные действия слоев зависят только от числа отражающихся атомов, то действия слоев А и A1 должны быть пропорциональны выражениям 1 и 1—. Отсюда для действия значительного числа последовательно друг за другом расположенных слоев легко получить следующие отношения:
Но это приводит к едва ли приемлемому положению, что различные слои тела тяготеют не одинаково и что, следовательно, вес тела не может быть пропорциональным его массе. Правда, на это можно было бы, опираясь на некоторые физические соображения, возразить, что расстояния между молекулами тела огромны по сравнению с размерами самих молекул и что, следовательно, дробь , обусловливающая уменьшение тяготения, чрезвычайно мала. Однако эта дробь все же должна иметь некоторую определенную величину, так как в противном случае не было бы вообще и тяготения. Поэтому Изенкраге пытается с помощью второго приближения еще сильнее уменьшить найденное понижение тяготения с увеличением толщины тела. С этой целью он утверждает, что атомы, отражающиеся от первого слоя А или, вернее, соскальзывающие с него, не вполне еще бывают потеряныдля остальных слоев А; они попадают еще на эти слои, но только с уменьшенною скоростью. Если через с обозначить потерю в скорости, которую испытывают атомы при отражении от первого слоя, мы с помощью простых математических выкладок получим совершенно так же, как и прежде, следующие соотношения между притяжениями расположенных друг за другом слоев:
Так как ?с опять-таки можно принять весьма малым по сравнению с с, то при этом третьем приближении убыль тяготения еще больше уменьшается, а так как атом не только просто движется вперед, но при наличии многих слоев может быть отражен и обратно, то в результате таких повторных отражений его скорость может быть использована в большей степени и уменьшение притягательного действия слоев может быть сведено к совершенно незаметной величине. Тем не менее, такое теоретическое уменьшение все-таки остается, а вместе с тем остается в силе и противоречие этой теории общепринятому допущению об абсолютной пропорциональности между массою тела и силою тяжести. Непосредственно нельзя решить, которое из этих допущений правильно, так как до настоящего времени мы имеем возможность измерять массу только при помощи ее веса. Для разрешения этого вопроса косвенным путем Изенкраге указывает, что согласно его теории тяжесть должна зависеть от расстояния между молекулами, а, следовательно, и от температуры, что при старом воззрении на тяжесть как на первичную силу представляется невозможным. Но так как и по новой теории, тяжесть может лишь очень незначительно изменяться с температурой, то, значит, не приходится ожидать скорого разрешения данного вопроса и этим путем.
Ви переглядаєте статтю (реферат): «ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ ФИЗИЧЕСКИХ ТЕЛ» з дисципліни «Історія фізики»
