Плоскопараллельная полость в бесконечной анизотропной среде
В этом случае х(/) = I. Поле в полости >] • /I. B8.18) В изотропном теле при Е{е) || п вектор напряженности поля в полости равен вектору электрической индукции в теле: Вй) = D{e). Если тело анизотропно, это равенство соблюдается, только если п — собственный вектор тензора х(е),а в общем случае вектор £(/)= пп • D{e) равен составляющей вектора индукции в теле, направленной по /I, и не совпадает с вектором Die) ни по величине, ни по направлению. Когда вектор Е{е) параллелен полости (п-Е{е) = 0), напряженность поля в изотропном теле равна напряженности поля в полости, в анизотропном же B8.19) Второе слагаемое обращается в нуль только при условии, что вектор п перпендикулярен не только к вектору £(*\ но и к вектору D^e\ в частности, когда п — один из собственных векторов тензора х(е).
Ви переглядаєте статтю (реферат): «Плоскопараллельная полость в бесконечной анизотропной среде» з дисципліни «Основи кристалофізики»
