Если при процессе остается постоянным объем тела, то dQ = = dE, т. е. количество получаемого телом тепла равно изменению его энергии. Если же процесс происходит при постоянном давле- нии, то количество тепла может быть определено выражением в виде дифференциала dQ = d(E + PV) = dW A4.1) некоторой величины W E PV A4.2) Примером является так называемый процесс Джоуля-Томсона (см. § 18) с небольшим изменением давления. 68 ТЕРМОДИНАМИЧЕСКИЕ ВЕЛИЧИНЫ ГЛ. II которая носит название тепловой функции тела1) . Изменение тепловой функции при процессах, происходящих при постоянном давлении, равно, следовательно, количеству тепла, полученного этим телом. Легко найти, чему равен полный дифференциал тепловой функции. Подставляя dE = TdS - PdV в dW + Р dV + V dP, находим dW = TdS + VdP. A4.3) Отсюда вытекает, что Т=(™) V=(™) A4 4) KdsJp' \dPJs' { } Если тело теплоизолировано (напомним, что это вовсе не означает, что оно замкнуто), то dQ = 0, и из A4.1) следует, что при процессах, происходящих с теплоизолированным телом при постоянном давлении, W = const, A4.5) т. е. сохраняется его тепловая функция. Теплоемкость Cv можно на основании соотношения dE = = Т dS — Р dV написать в виде Для теплоемкости Ср имеем аналогично - (?),• Мы видим, что при постоянном давлении тепловая функция обладает свойствами, аналогичными тем, которые имеет энергия при постоянном объеме.
Ви переглядаєте статтю (реферат): «Тепловая функция» з дисципліни «Теоретична фізика у 10 томах»
Примером является так называемый процесс Джоуля-Томсона (см. § 18) 