Обычные винтовые поля имеют заходность I = 2 или / = 3. Система Heliac с пространственной осью имеет компоненту с I — = 1. Если отношение малого радиуса а^ винтовой обмотки к R/m (R — большой радиус, т — число периодов поля) много меньше единицы, т.е. mah/R^i 1, угол вращательного преобразования равен t2® = const для I = 2 и ь${г) = t(r/aJ для / = 3. В этом случае в конфигурации с / = 2 мал шир, а в центральной области конфигурации с / = 3 очень мала величина ^з(г)- Однако если mah/R ~ 1, то t2® = to + ^(r/aJ + •••, так что шир может быть большим даже для / = 2. Расположение катушек в случае I — 2 показано на рис. 17.4. Рис. 17.4, а демонстрирует стандартный тип стелларатора [21, а б Рис. 17.4. Проекция винтовых обмоток в случае 1 = 2: а — стандартный стелларатор; б — гелиотрон/торсатрон 22], а рис. 17.4, б — гелиотрон-торсатронный тип [23, 24]. Обыч- Обычно винтовые поля создают катушками тороидального поля и вин- винтовыми обмотками. В гелиотрон-торсатронной конфигурации на- направление токов в винтовых катушках то же, что и в катуш- катушках тороидального поля, и винтовые поля могут быть получены одними винтовыми обмотками [27, 28]. Если шаг намотки вы- выбран правильно, замкнутая магнитная поверхность может быть сформирована даже без катушек тороидального поля [29, 30]. Типичные устройства этого типа — Heliotron E, ATF и LHD. Установка LHD показана на рис. 17.6, а.
Ви переглядаєте статтю (реферат): «Стеллараторные установки» з дисципліни «Основи фізики плазми і керованого синтезу»
