В этом случае продольное магнитное поле Bs гораздо боль- больше полоидального В$. Плазма находится при г ^ а, в области а ^ г ^ Ь — вакуум, а идеально проводящая стенка расположена при г = Ь. Предполагается, что fca< I, fc6< 1. Функция ( в выражении (8.90) для Wy будет равна (из (8.91)), и Wy принимает вид тг m 144 Гл. 8. Магнитоеидродинамические неустойчивости Из условия периодичности для тора следует, что 2тгп Л г> / \ —г- = —2пп (п — целое), к так что (к • В) дается выражением а(к • В) = тВа + kaBs = тВа (\ - V га в котором фигурирует коэффициент запаса устойчивости. Член Wa в (8.92) сводится к ь2г>2 (т\2 (\ (т\2 и2 \ а / )с- — ) па = fcns Н па — I—па Kns H па \ а / у a J а у a пВа\ (( ща\ 9Л ща 1 I — Z I 1 a J V у га j \ га Соответственно, интеграл энергии принимает вид -2A-^ \ (8.98) 2/i0 Первый член в (8.98) отрицателен, когда 1-—?-7<^< 1. (8.99) 1 + гаЛ га v J Предположение nqa/m ~ 1 соответствует ка ~ mBa/Bs. Так как Ba/Bs <С 1, то это совместимо с предположением Ь< 1. При га = 1 величина (га2 — 1)/га2 во втором члене выражения (8.95) для д обращается в нуль. Величина д (порядка к2г2) очень мала, поскольку fcr< 1. Член в f(d?r/drJ может быть малым, если ?г почти постоянна. Соответственно, вклад интегрального слага- слагаемого в (8.98) пренебрежимо мал. При т = 1 и а2/Ь2 < nqa < 1 интеграл энергии становится отрицательным (W < 0). Мода т = 1 неустойчива в области (8.99) безотносительно к распреде- распределению тока. Условие Крускала—Шафранова для моды т = 1, вы- выведенное в случае конфигурации с резкой границей, применимо и к плазме с диффузной границей.
Ви переглядаєте статтю (реферат): «Конфигурация токамака» з дисципліни «Основи фізики плазми і керованого синтезу»
