Линейные колебания в однородной пылевой плазме при Н = 0
Появ- ление в фоновой плазме заряженной пыли естественно изменяет спектр ее колебаний. Сейчас во всем диапазоне параметра неидеальности Г^ анализ можно сделать только численно. Поэтому ниже мы ограничимся случаем, когда Г^ <С 1, то есть и пылевую компоненту можно считать идеальной. 416 Гл. 7. Взаимодействие плазмы с поверхностями твёрдых тел Тогда гидродинамическая система уравнений будет иметь вид (для изотермиче- ского случая и q < 0) dnd — h div плул = 0 dt Md f -^ h (vdV)vd ] = —eZ^V0 Vpdl V <n ) rid pd = kndTd] *ча G77) -^ +divnCKvCK = 0; Г + (.vaV)va = -еа\7ф ; a = г, е; Аф = — Атге(щ — ne — Здесь мы считаем, что эффекты прилипания (эмиссия) к макрочастицам не играют существенной роли. Линеаризуя эту систему обычным образом и предполагая невозмущенную плазму неподвижной, а волны плоскими ~ ехр {—iujt получаем для продольных волн дисперсионное уравнение 6=1 9 99299 z uoz — с?п>с оо — Его корни в предельных случаях имеют вид 9 9,99 r Первые соответствуют ленгмюровским волнам, вторые — ионному звуку при кг Be "С 1, третьи — пылевому звуку. Очевидно различие що и пео связано не с на- рушением квазинейтральности, а наличием отрицательно заряженных макрочастиц.
Ви переглядаєте статтю (реферат): «Линейные колебания в однородной пылевой плазме при Н = 0» з дисципліни «Введення в плазмодінаміку»
