В пределе, когда длина свободного пробега Л —> 0, функция распределения может считаться максвелловской, и в этом случае все диссипативные члены тг^, R, q и Q обращаются в нуль. В результате получаем уравнения идеальной гидродинамики для каждой из компонент: дщ , ^ dso , „ч —- + div щ-Wi = 0; —- + (viV)si = 0; дпе 1 Л dse , „ч — + div neve =0; — + (ve V)^ = 0; dv- \ ( 1 \ E.3.12) -^ + (viVv) j = -Х7рг + еты\Е+- [vif H] J ; /<9ve , ^ Л ^ (^ 1 rnne ( -^r- + (VfiVVfi) I = -\/Ve. - em
Ви переглядаєте статтю (реферат): «Модель идеальной плазмы» з дисципліни «Введення в плазмодінаміку»
