Учитывая, что изменение фазовых координат облака частиц может происходить не только под действием столкновений, но и под действием внешних регулярных сил F^, с помощью формул E.2.23а)- E.2.38), подставленных в уравнение Фоккера-Планка E.1.8а), получаем кинетиче- ское уравнение для данного случая: at ax ma ov где E.2.436) Подставляя E.2.436) в E.2.43а), используя связь E.2.40) между /,Фиф, получаем кинетическое столкновительное уравнение для кулоновской плазмы в дифференци- альной форме Б. А. Трубникова (tf/?№)) E.2.4ЗД Dt ma у dvidvk \ dvidvk J Выражение E.2.436) для потока Ъа^ можно привести к более наглядному виду, введя д2 v- vx| Sik щик игк = Тогда, учитывая, что Ф^ = Афр, получаем гк Т, dw'] д 1 ^ I Vik~^—a\ , E.2.44) д д Подставляя E.2.44) в формулу E.2.436), выражение для потока Ь^' запишем в симметричной форме: 240 Гл. 5. Кинетика двухкомпонентной плазмы при классических столкновениях И тогда получаем окончательное выражение для кинетического уравнения Больцмана-Ландау E.2.45)
Ви переглядаєте статтю (реферат): «Столкновительный член Ландау» з дисципліни «Введення в плазмодінаміку»
