КИНЕТИКА ДВУХКОМПОНЕНТНОЙ ПЛАЗМЫ ПРИ КЛАССИЧЕСКИХ СТОЛКНОВЕНИЯХ
Об этом и будет теперь идти речь. Однако перед тем, как переходить к написанию формул, рассмотрим рису- нок 5.0.1, на котором схематически изображена эволюция области, занятой частица- ми в пространстве скоростей при различных типах столкновений. Рис. 5.0.1. Эволюция облака частиц в пространстве скоростей при различном характере столкновений между ними: а — начальная форма облака; б, в, г — форма облака при t\ > 0, описываемая уравнением Лиувилля (б); в условиях наличия сильных, близких столкновений (в); при наличии слабых (дальних) столкновений (г) Рисунок 5.0.1а изображает начальную область, одинаковую для всех случаев. На рис. 5.0.16 изображена её эволюция к моменту Т\ > 0 при отсутствии столкновений. Форма её при этом может стать самой экзотической, но при этом сохранится фазовый объём и сохранится "оболочка", содержащая все частицы. На рис. 5.0.1 в изображена, в тот же момент t\, область, занятая частицами при наличии сильных парных столкновений ("Больцмановский случай").Видно, что ча- стицы могут выскакивать за пределы оболочки, попадать в неё извне и перемещаться хаотически внутри оболочки. Наконец, на рис. 5.0.1 г схематически показана эволюция области, занятой ча- стицами в пространстве скоростей в случае слабых (далёких), но достаточно частых столкновений. Видно, что эта область расползается и, как оказывается, подчиняется закону диффузии.
Ви переглядаєте статтю (реферат): «КИНЕТИКА ДВУХКОМПОНЕНТНОЙ ПЛАЗМЫ ПРИ КЛАССИЧЕСКИХ СТОЛКНОВЕНИЯХ» з дисципліни «Введення в плазмодінаміку»
