ДИПЛОМНІ КУРСОВІ РЕФЕРАТИ


ИЦ OSVITA-PLAZA

Реферати статті публікації

Пошук по сайту

 

Пошук по сайту

Головна » Реферати та статті » Фізика » Введення в плазмодінаміку

"Плазменное эхо"
Об обратимости затухания волн. Может показаться, что
затухание волн — необратимый процесс, но это не так. Уравнения Власова обратимы
во времени. Об этом говорит, в частности, эффект "плазменного эха". Суть его свя-
зана с тем, что эффективное затухание Е-поля обязано разбросу скоростей частиц,
близких к резонансным, и поэтому с удалением от источника волновая структура
размывается из-за этого разброса. Тем не менее частицы "помнят" о своем былом
участии в волне и эту память можно проявить, подав на погруженный в плазму зонд,
туда, где Е-поле уже исчезло, переменный потенциал соответствующей частоты.
222
Гл. 4. Бесстолкновительные кинетические модели процессов в плазме
Тогда, в казалось бы забывшем о волне потоке, вновь появится Е-поле с комбинаци-
онной частотой (рис. 4.4.6).
Рис. 4.4.6. Схема наблюдения эффекта "эхо" по схеме Веденова-Дыхне: 1 — протяжённый
источник света, 2 — решётка, модулирующая световой поток источника, 3 — решётка,
"проявляющая" модуляцию, 4 — экран
Наглядную модель "эха" предложили А. А. Веденов и A.M. Дыхне [9]. А именно,
пусть имеется протяжённый источник света. Между ним и экраном ставим решётку
с волновым числом k\ = 2tt/Ai . Естественно, что достаточно удалённый экран будет
освещен практически равномерно. А теперь возьмём еще одну решётку — с другим
fc2 = 2тг/Л2. и поместим её между первой решёткой и экраном. Не трогая решётки,
будем двигать экран. Тогда в некотором положении на нём появится достаточно
чёткое изображение решётки с к% = &2 ~~ &ь
Формально это описывается следующим образом. На расстоянии ? от каждой
решётки распределение света по углу будет содержать гармонику
Здесь к = к\, к^, ? = х, х — d (см.рис. 4.4.6), а Ф@) — распределение интенсивности
света перед решёткой. Очевидно, на расстоянии х от первой решётки до экрана,
после прохождения второй решётки интенсивность излучения будет пропорциональна
ехр {гкху + гкххв ± (ik2y + ik29( - d))} Ф@) dO.
Отсюда следует, что на расстоянии
х =
— к\
экспонента перестаёт зависеть от 0 и на экране появляется "муар" с
кз = к2 — к\.
Перенос модели Веденова-Дыхне на плазменные системы достаточно очевиден.
Поэтому мы не будем продолжать рассмотрение этого вопроса, а рекомендуем озна-
комиться с ним по книге [111].

Ви переглядаєте статтю (реферат): «"Плазменное эхо"» з дисципліни «Введення в плазмодінаміку»

Заказать диплом курсовую реферат
Реферати та публікації на інші теми: ПОХОДЖЕННЯ ГРОШЕЙ. РОЛЬ ДЕРЖАВИ У ТВОРЕННІ ГРОШЕЙ
Форми безготівкових розрахунків
Формування банківського портфеля цінних паперів та управління ним
Планування діяльності аудиторських фірм
Планування аудиторської перевірки підприємства


Категорія: Введення в плазмодінаміку | Додав: koljan (21.11.2013)
Переглядів: 434 | Рейтинг: 0.0/0
Всього коментарів: 0
Додавати коментарі можуть лише зареєстровані користувачі.
[ Реєстрація | Вхід ]

Онлайн замовлення

Заказать диплом курсовую реферат

Інші проекти




Діяльність здійснюється на основі свідоцтва про держреєстрацію ФОП