Для ряда проблем, в том числе для создания плазменных ускорителей средних и высоких энергий, особый интерес представляет электромагнитное ускорение сравнительно холодной плазмы с малой диссипацией. Если положить We = Wi = 0, то система уравнений C.6.17) примет вид: Mv2 —^+еФ = иг(фг); C.6.20) еФ = -ие(фе)) C.6.21) Mr Фн + ГУМ = пг(фгУ C.6.22) фн = ае(феу C.6.23) 172 Гл. 3. Двухжидкостные гидродинамические модели плазмы Мс д 1 дф{ д 1 дф + ^ дг nr dr dz n d гп гп C.6.24) C.6.25) Из уравнений C.6.21) и C.6.23) ясно видно, что магнитные силовые линии явля- ются эквипотенциалями, а электроны "привязаны" к магнитным силовым линиям. Следует различать два класса аксиально-симметричных систем: системы, в кото- рых имеется только азимутальное магнитное поле Hq, и системы, в которых имеются все три компоненты магнитного поля. Рассмотрим каждый класс в отдельности.
Ви переглядаєте статтю (реферат): «Течение холодной плазмы» з дисципліни «Введення в плазмодінаміку»
