Течение между эквипотенциальными электродами конечной длины
Выше рас- сматривалось течение в бесконечно длинном канале. Более реалистичной моделью течения плазмы между эквипотенциальными электродами (по крайней мере с точки зрения картины распределения токов) является модель, изображённая на рис. 3.2.11. 1 1 Рис. 3.2.11. Линии тока в МГД канале при конечной длине сплошных электро- дов: а — при отсутствии эффекта Хол- ла, ujere = 0; (б) — при наличии эффекта Холла, шете ф 0. Режим ускорения. 1-1, 2-2 — электроды; ААь ДД1 — стенки диэлектрического канала. Магнитное поле перпендикулярно плоскости рисунка б Д Здесь по-прежнему длина канала бесконечна, расстояние между стенками посто- янно, магнитное поле однородно на всей протяженности бесконечного канала. Однако стенки канала являются всюду диэлектрическими, за исключением сравнительно короткого участка, где размещены два идеально проводящих электрода, между которыми приложена разность потенциалов. Если эффект Холла отсутствует, то при постоянной скорости потока распределение тока симметрично относительно обоих электродов (см. рис. 3.2.11а). Если же среда обладает явно выраженным эффектом Холла, то расчёт приводит к несимметричной картине токов. В ускорительном ре- жиме (см. рис. 3.2.116) обращает на себя внимание концентрация тока на входной кромке катода и на выходной кромке анода (прианодное скольжение тока). В режиме МГД-генератора, картина обратная.
Ви переглядаєте статтю (реферат): «Течение между эквипотенциальными электродами конечной длины» з дисципліни «Введення в плазмодінаміку»
