Все сказанное в предыдущих подпунктах опиралось на эквипотенциализацию магнитных силовых линий, т. е. на интеграл C.2.10), который получался после умножения полного уравнения Е-поля C.2.7) на Н. Аналогичные по форме дифференциальные уравнения можно получить, умножив C.2.7) скалярно на ve Однако это уравнение нельзя проинтегрировать при произ- вольной зависимости р = р(п, j). Исключением является случай баротропной электронной компоненты р = р(п). Тогда, вводя энтальпию, единую для всего плазменного объёма ¦J dp(n) получаем (veV) ф - U{n) = 0, и, следовательно, в этом случае термализованный потенциал сохраняется вдоль дрейфовых траекторий ф--г{п) = фт{5)- C-2.19) Сегодня особый практический интерес представляет специальный случай, когда система обладает осевой симметрией. В этом случае полезным понятием является по- нятие "магнито-дрейфовой поверхности". Эти осесимметричные магнито-дрейфовые поверхности изображены на рис. 3.2.6. Очевидно, магнито-дрейфовые поверхности можно ввести и при холодных элек- тронах. В этом случае ф фE). C.2.20) 146 Гл. 3. Двухжидкостные гидродинамические модели плазмы Рис. 3.2.6. Топология магнитодрейфовых поверхностей: а — при замыкании дрейфа через внешнюю цепь, б — при наличии только азимутального магнитного поля, в — с азимутальным дрейфом и квазирадиальным магнитным полем, г — совокупность тороидальных вложенных друг в друга магнитных дрейфовых поверхностей. Сплошные линии — магнитные силовые линии, штриховые — линии дрейфа электронов
Ви переглядаєте статтю (реферат): «Магнитно-дрейфовые поверхности» з дисципліни «Введення в плазмодінаміку»
