Бездиссипативная электронная компонента: "вырожденный закон Ома" "лоренцовы поля"
Приведённые выше оценки показывают, что класси- ческая проводимость, т. е. обязанная парным столкновениям ионов и электронов, в большинстве плазменных систем средних и высоких энергий — очень мала. Поэтому в этих случаях в первом приближении омическим сопротивлением можно пренебречь. Тогда закон Ома C.1.11в) вырождается и принимает вид = E+-[ve, е еп C.2.7) Это уравнение будем называть "вырожденным законом Ома". Если к тому же можно пренебречь термической компонентой, то уравнение 3.2.7 принимает совсем простой вид: 1 C.2.8а) E+-[ve,H]=0. 1) Этот параметр называют также "параметром Морозова" и обозначают Мо. 140 Гл. 3. Двухжидкостные гидродинамические модели плазмы В этом частном, но весьма важном случае электростатическое Е-поле будем называть "лоренцовым Е-полем" 0. Отсюда видно, что для существования в объёме плазмы лоренцова электрического поля принципиально необходимо Н-поле и дрейф электро- нов. Ниже будем рассматривать "вырожденный закон Ома" только для случая безвих- ревых полей, т. е. будем считать Е = -Щ. C.2.86)
Ви переглядаєте статтю (реферат): «Бездиссипативная электронная компонента: "вырожденный закон Ома" "лоренцовы поля"» з дисципліни «Введення в плазмодінаміку»
