Учитывая, что во многих плазмодинамических системах частицы испытывают сравнительно редкие столкновения, фундаментальное значение для этих систем при- обретает теория движения отдельной частицы во внешних электромагнитных полях. Это движение описывается уравнением Ньютона-Лоренца: mdv ~dt = е dr = v. Ему соответствует функция Лагранжа: A.2.1а) A.2.16) где А — векторный потенциал магнитного поля, а ф — скалярный потенциал элек- трического поля. Теория решений уравнения A.2.1а) изложена во многих обзорах (см., например, [54]). Поэтому здесь будут отмечены только несколько важных для дальнейшего фактов. Численное решение уравнений A.2.1а) при любых Е- и Н- полях не представляет, как правило, трудностей, однако аналитический подход, хотя он эффективен лишь для специальных Е(х,?), Н(х, t) позволяет лучше понять многие черты рассматриваемых движений.
Ви переглядаєте статтю (реферат): «Движение частиц в электромагнитных полях» з дисципліни «Введення в плазмодінаміку»
