При анализе работы ПДС весьма полезны общие представления о динамике электромагнитных полей, которые можно извлечь из закона сохранения энергии электромагнитного поля. Если умножить скалярно уравнения A.1.1а) и A.1.16) соответственно на Е и Н и вычесть из первого второе, то получим A.1.7а) С учётом тождества a rot b — b rot a = div [b, а] можно переписать A.1.7а) в виде jE + — (wE + wH) = -div П. A.1.76) Здесь we и wh — объёмные плотности энергии магнитного и электрического полей: Е2 П — вектор Умова-Пойнтинга: П с 4тг который характеризует величину и направление потока энергии электромагнитного поля. Заметим, что для практического применения часто бывает удобной интегральная форма уравнения A.1.76). Обозначив dV элемент объёма, получим j • EdV д_ Ж --§*>*¦ В качестве иллюстрации закона A.1.7д) можно взять коаксиальный сильноточ- ный импульсный плазменный ускоритель — "плазменную пушку" с собственным магнитным полем (рис. 1.1.2). Рис. 1.1.1. Схема импульсной плазменной пушки с собственным магнитным полем. 1 — катод, 2 — анод, 3 — изолятор, 4 — конденсаторная батарея, 5 — коммутатор, б — импульсный клапан для напуска газа, помещаемый внутрь катода, 7 — плазменный сгусток с текущими в нём токами В этом ускорителе существуют азимутальное магнитное и радиальное электри- ческие поля, которые и обеспечивают в соответствии с A.1.7) необходимый подвод энергии к ускоряемой плазме.
Ви переглядаєте статтю (реферат): «Законы сохранения» з дисципліни «Введення в плазмодінаміку»
