ДИПЛОМНІ КУРСОВІ РЕФЕРАТИ


ИЦ OSVITA-PLAZA

Реферати статті публікації

Пошук по сайту

 

Пошук по сайту

Головна » Реферати та статті » Фізика » Фізика метеоритних явищ

Наблюдательные данные о дроблении метеороидов
Нам уже неоднократно приходилось отмечать большое
значение процесса дробления метеороидов (см. § 20,
31, 34). Рассмотрим основные наблюдательные данные,
свидетельствующие об этом явлении [194]:
1) высокая скорость абляции и как следствие — более
короткие траектории и более высокие высоты погасания,
чем следует из классической теории для единых тел с
данной начальной фотометрической массой; именно это
явление, наблюдавшееся у Драконид в 1946 г., явилось
основанием как для гипотезы о «пылевых комочках» (§ 33),
так и для вывода о существенном значении дробления
[352];
2) больший максимальный блеск, чем следует из
классической теории;
3) различие между формами наблюденных и
теоретических кривых блеска метеоров;
4) наличие на кривых блеска метеоров неправильных
колебаний, быстрых подъемов блеска на разных
участках траектории;
5) различие между динамической и фотометрической
массами метеороидов (§ 34);
6) разделение метеоров на несколько частей
(фрагментов), наблюдаемое непосредственно на фотографиях,
в частности, полученных по методу мгновенной
экспозиции [13];
7) замывание обтюраторных перерывов на
фотографиях, особенно слабых метеоров;
8) факт дробления в воздухе достигающих
поверхности Земли метеоритов.
Первые семь явлений обнаруживаются
астрономическими методами, восьмое — непосредственным изучением
358
ГЛ. VII. ДРОБЛЕНИЕ МЕТЕОРОИДОВ
метеоритных падений. Это явление будет рассмотрено в
§40.
Остановимся на фотометрических проявлениях
дробления. В § 20 были приведены формулы, выражающие
так называемую «стандартную кривую» блеска метеоров.
Построив теоретическую кривую по уравнению (20.38)
2
для |i = -о-, Дж. Хокинс и Р. Саутворт [342] нанесли
5U !_J L__b I 1 l__Ll 1 1
-20 -15 -10 -5 0 5 10
Ah,m
Рис. 81. Теоретические кривые блеска и высот начала и конца
метеоров (по Хокинсу — Саутворту и Левину).
на тот же график, построенный в координатах т—ягт, Дй,
точки, соответствующие началу и концу путей 360
метеоров, снятых камерами супер-Шмидт (их каталог приведен
в работе [342]). Принималось, что в этих точках т =
= wiiim, где miim —предельная звездная величина,
доступная супер-Шмидтам. Как видно из рис. 81, почти все
наблюдательные точки легли внутри области,
ограниченной теоретической кривой. Это означало, что пути всех
метеоров короче, а максимальный блеск у метеоров
лежит выше, чем предсказывает теория для недробящего-
ся тела.
Б. Ю. Левин [149, 366] нанес на тот же график
кривые для \i = 1/2, 1/3 и 0. Он пришел к выводу, что систе-
§ 37. ДАННЫЕ О ДРОБЛЕНИИ МЕТЕОРОИДОВ 359
матическое отклонение точек от кривой в области точек
погасания может быть устранено, если принять \i = 1/2,
но в области точек появления никакая вариация
параметра \х не может устранить систематического отклонения
точек, связанного с дроблением. Нетрудно убедиться, что
Рис. 82. Фотография метеора, полученная методом мгновенной
экспозиции. Между А' и А" заметно отделение нового фрагмента
(по Бабаджанову и Крамеру).
и переход к модели В (§ 32) не внесет существенных
изменений в эту картину.
Дробление метеороидов не раз наблюдалось и
непосредственно. Многие визуальные наблюдения болидов
содержат указания на отделение от них искр или
разделение на несколько частей [8]. На фотографии полета
метеорита Пршибрам заметно разделение его примерно на
15 фрагментов, из которых часть удалось
идентифицировать с найденными на земле осколками метеорита [284].
Но особенно наглядно видно разделение метеороидов на
части на фотографиях, полученных П. Б. Бабаджановым
и Е. Н. Крамером [13] по методу мгновенной экспозиции
(рис. 82).
Замывание обтюраторных перерывов проявляется в
постепенном увеличении длины штрихов метеора на
пластинке, снятой с обтюратором, от начала к концу пути.
Иногда в конце траектории эти штрихи сливаются в
почти непрерывный след. Как отмечают Л. Яккиа, Ф. Вер-
ниани и Р. Бриггс [354], это явление наблюдается у 1/3
метеоров их каталога (содержащего 413 метеоров,
снятых супер-Шмидтами).
Согласно исследованию Р. Мак-Кроски [377], у 13%
метеоров, снятых супер-Щмидтами, наблюдается резкое
усиление блеска в начале пути, так что максимум блеска
у них наблюдается не в конце, а в начале. Очевидно,
360
ГЛ. VII. ДРОБЛЕНИЕ МЕТЕОРОИДОВ
здесь мы имеем дело с внезапным дроблением метеорон-
да на много осколков.
Анализ 413 слабых фотографических метеоров в [483]
показал, что они в среднем на 1/3 короче по длине и
длительности по сравнению с теоретическими значениями,
а-максимальный блеск на 0т,5 (т. е. в 1,6 раза) выше
теоретического.
Аналогичное явление наблюдается и у радиометеоров.
Так, Дж. Гринхау и Э. Нейфельд [327] еще в 1957 г.
обнаружили, что ионизационные кривые спорадических
метеоров гораздо короче, чем следует из теории. Этот
вывод был подтвержден в 1966 г. Ф. Верниани по 320
слабым радиометеорам [480]. Как отмечает Ф. Верпиаии
[483], у радиометеоров расхождение между теоретической
и наблюдаемой длиной за счет дробления больше, чем
у фотографических метеоров: наблюдаемая длина
составляет лишь 40% теоретической (вместо 67% У
фотографических метеоров). Таким образом, дробление у метео-
роидов с массой 10~4 г проявляется сильнее, чем у тел,
имеющих массу ~1 г. Этот вывод был подтвержден в
1973 г. в результате исследования 5759 радиометеоров,
проведенного Ф. Верниани [484]. Максимальный блеск
оказался в среднем на 1т ярче теоретического. При этом
радиозвездная величина вычислялась по формуле Мак-
Кинли [393, 478]
mR = 34,4 — 2,5 lg ада, (37.1)
где ат — максимальная линейная электронная плотность
следа.
Л. Яккиа в своей пионерской работе [352], отмечая
особенности поведения слабых метеоров, объясняемые
дроблением, подчеркивает различие между характером
дробления у крупных и мелких тел. «Фрагменты,—
пишет он,— отделяющиеся от поверхности крупных тел,
не нарушают монолитность последних, но отделение того
же осколка от меньшего тела может привести к полному
распаду тела на рой осколков. Таким образом, более
крупные метеоры будут распадаться только в конце своих
траекторий, в то время как у более слабых метеоров
распад может произойти на более ранних стадиях полета
и даже в самом начале видимого пути».
§ 37. ДАННЫЕ О ДРОБЛЕНИИ МЕТЕОРОИДОВ 361
Итак, прогрессивное дробление метеороидов,
которому подвержены, по-видимому, тела всех наблюдаемых
размеров, проявляется*) сильнее у слабых метеоров.
Рассмотрим теперь различные параметры, введенные
для количественного описания процесса дробления
метеороидов. В § 34 мы уже приводили определение индекса
прогрессивного дробления %, введенного Л. Яккиа.
Рассмотрим имеющиеся данные о поведении индекса 5С в
зависимости от других параметров метеороида и его
движения в атмосфере. Еще в первой работе Л. Яккиа [352]
была прослежена зависимость % от интегрального блеска
метеора, выраженного через параметр
е = lg (4- Б„) •- "<g Я*, + 18,49, (37.2)
где
оо
Ех= j Idt. (37.3)
—оо
Эта зависимость, уточненная в работе [353] по 420
метеорам (369 метеоров, снятых на супер-Шмидтах, и
51 — на малых камерах), представлена на рис. 83. Она
отражает уже упоминавшийся факт более сильного
проявления прогрессивного дробления у слабых метеоров.
Попытка изучить зависимость % от начальной
скорости vo не дала определенного результата, хотя у быстрых
метеоров %_в среднем больше, чем у медленных (для v0 <
<40 км/с % = 0,29, тогда как для Уо>40 км/с %=0,39).
Более четко выявилась зависимость % от угла входа,
выражаемая линейным уравнением
Х = + 0,50 — 0,27 cos z. (37.4)
Эта зависимость отражает увеличение «времени
жизни» отделившихся фрагментов при переходе к пологим
траекториям (т. е. к большим z), проявляющееся, в
частности, в усилении замывания обтюраторных перерывов
у метеоров, летящих полого.
В работе Л. Яккиа, Ф. Верниани и Р. Бриггса [354]
по 249 спорадическим метеорам изучается зависимость
*) Б. Ю. Левин в [148] подчеркивает: именно проявляет
с я, а не происходит.
362
ГЛ. VII. ДРОБЛЕНИЕ МЕТЕОРОИДОВ
индекса % от начальной массы Л/0, причем заметно
уменьшение 5С с ростом М0. Добавление 110 метеоров потоков
не изменяет общую картину.
Однако у метеоров из разных потоков обнаружились
заметные различия в значениях х- Так, высокими %
17 18 19 20
Рис. 83. Зависимость х(#«>) (по Яккиа)
21 22
отличаются Ориониды (0,46), б-Аквариды (0,52) и
особенно Дракониды (х > 1). Напротив, % — 0 у Таурид и
а-Гидрид [483].
Наиболее обоснованный анализ поведения индекса %
при разных формах дробления принадлежит А. Н. Си-
моненко [199, 4651. Она показала, что ЭС>0, если
разность между фотометрической массой и массой наиболее
крупного осколка растет в ходе дробления. Это
происходит до тех пор, пока число осколков увеличивается, т. е.
если их отделяется больше, чем испаряется. Поэтому %
может быть не равным нулю не только при
прогрессивном дроблении, но и при квазинепрерывном отделении
мелких частиц от крупного тела, особенно в начале
траектории, когда отделившиеся частицы испаряются
медленно. Но по мере замедления накопления частиц %
может упасть до нуля, а в дальнейшем, при уменьшении
числа частиц, даже стать отрицательным. Таким
образом, отрицательные значения 5С> полученные Яккиа,
§ 37. ДАННЫЕ О ДРОБЛЕНИИ МЕТЕОРОИДОВ 363
Верниани и Бриггсом [354], не обязательно объясняются
ошибками наблюдений.

Ви переглядаєте статтю (реферат): «Наблюдательные данные о дроблении метеороидов» з дисципліни «Фізика метеоритних явищ»

Заказать диплом курсовую реферат
Реферати та публікації на інші теми: ЕКОНОМІЧНІ МЕЖІ КРЕДИТУ
ЛОГІЧНІ МЕТОДИ
АУДИТОРСЬКИЙ ЗВІТ ТА ВИСНОВОК
КРИТЕРІЇ ПРИЙНЯТТЯ ФІНАНСОВИХ РІШЕНЬ
. СУТНІСТЬ ТА ЕКОНОМІЧНА ОСНОВА ГРОШОВОГО ОБОРОТУ


Категорія: Фізика метеоритних явищ | Додав: koljan (18.10.2013)
Переглядів: 695 | Рейтинг: 0.0/0
Всього коментарів: 0
Додавати коментарі можуть лише зареєстровані користувачі.
[ Реєстрація | Вхід ]

Онлайн замовлення

Заказать диплом курсовую реферат

Інші проекти




Діяльність здійснюється на основі свідоцтва про держреєстрацію ФОП