Второе предложение принципа Кюри утверждает, что любая диссимметрия, обнаруживаемая в явлениях, должна содержаться и в причинах, их породивших. Диссимметричные явления могут происходить только в достаточно диссимметричной среде; соответствующая диссимметрия или присуща данной среде самой по себе, или обусловлена диссимметрией внешних воздействий на нее. Рассмотрим, например, двупреломление света в кристаллах. Чтобы оно было возможно, плоскость волнового фронта в кристалле § 26] ОСНОВНЫЕ УРАВНЕНИЯ ЭЛЕКТРОСТАТИКИ КРИСТАЛЛОВ 183 должна быть достаточно диссимметрична: она должна иметь по крайней мере два взаимно перпендикулярных особенных направления, которые могли бы служить направлениями колебаний для световых волн, распространяющихся в данном направлении. Для этого группа симметрии плоскости волнового фронта в кристалле должна быть не выше ттт. С другой стороны, эта группа симметрии представляет собой пересечение группы симметрии кристалла G с группой симметрии плоскости оо /mm (ось оо перпендикулярна к плоскости). Итак, условие возможности двупреломления имеет вид G П оо/mm ^ ттт, B5.4) где ось оо совпадает с направлением распространения света. Услсвче D) характеризует необходимую для двупреломления диссимметрию плоскости волнового фронта в кристалле: среди элементов симметрии этой плоскости не должно быть ни одного элемента, не входящего в группу ттт. Элементы же симметрии, входящие в группу ттт, безразличны относительно двупреломления: двупреломление может происходить независимо от того, есть эти элементы симметрии или их нет. Таким образом, группа ттт определяет здесь именно диссимметрию. Из условия B5.4) следует, в частности, что при распространении света вдоль оси симметрии третьего или более высокого порядка двупреломления не наблюдается; действительно, эта ось войдет в пересечение G П оо /mm 9 которое поэтому не будет входить в группу ттт. Условие B5.4) необходимо, но отнюдь не достаточно: так, в кристаллах кубической системы двупреломления не наблюдается даже в тех случаях, когда направление распространения света этому условию удовлетворяет. Если среда, в которой распространяется свет, сама по себе не обладает диссимметрией, необходимой для двупреломления, ее можно сделать диссимметричной, приложив к ней достаточно дис- симметричное воздействие. Так, например, прозрачные изотропные тела и кристаллы кубической системы становятся двупреломляю- щими под действием одноосного механического растяжения (пьезо- оптический эффект) или электрического поля (электрооптический эффект) — см. §§ 77, 78. Главный вывод из рассмотренных примеров содержится в следующих словах Пьера Кюри: «Некоторые элементы симметрии могут сосуществовать с определенными явлениями, но они не необходимы. Необходимо отсутствие некоторых элементов симметрии. Это и есть та диссимметрия, которая творит явление» *).
Ви переглядаєте статтю (реферат): «Диссимметрия, необходимая для двупреломления» з дисципліни «Основи кристалофізики»
