Хотя причина образования рентгенограммы кристалла — дифракция рентгеновских лучей на его периодической в пространстве электронной плотности, симметрия рентгенограммы, в соответствии с принципом Неймана, определяется не пространственной, а точечной группой кристалла. Кроме того, симметрия дифракционной картины не зависит от того, есть ли у кристалла центр симметрии или он отсутствует. Поэтому симметрия рентгенограммы определяется даже не точечной, а дифракционной группой или классом Лауэ — это старший центросимметричный класс той подсистемы, в которую входит данный кристалл (см. § 6). С помощью принципа Кюри приходим к заключению, что группа симметрии рентгенограммы Gpr не может быть ниже, чем пересечение дифракционной группы кристалла GL и точечной группы фотопластинки (или фотопленки) Спл = оо т (ось перпендикулярна к плоскости фотопластинки) *): B5.2) находя пересечение этих групп, необходимо учитывать взаимное расположение их элементов симметрии. Здесь класс Лауэ Г G, если кристалл центросимметричен, Огв< ^ B5.3) I G + /G, если он нецентросимметричен. *) Симметрия пучка рентгеновских лучей, падающего на кристалл перпендикулярно к фотопластинке, также характеризуется группой (?пл. 182 ВВЕДЕНИЕ В КРИСТАЛЛОФИЗИКУ [ГД, III Таким образом, по симметрии рентгенограммы определяется только класс Лауэ кристалла, а его пространственная группа выводится не из симметрии рентгенограммы, но из отсутствия отражений от тех или иных кристаллографических плоскостей — из характерных «погасаний».
Ви переглядаєте статтю (реферат): «Симметрия рентгенограмм» з дисципліни «Основи кристалофізики»
