Поляризационные эффекты в тормозном излучении могут быть исследованы тем же общим методом, который был описан в § 65. Вопрос о выборе 4-векто- ров е^1), е^2) в данном случае особенно прост. Поскольку процесс удобно рассматривать фактически лишь в одной определенной системе отсчета (системе покоя ядра), то достаточно положить е^1) = @, е^1)), е^2) = @, е^2)), где е^\ е^ — перпендикулярные к единичные векторы, из которых один лежит в плоскости кр, а другой перпендикулярен ей. Не будем приводить здесь ни самих довольно громоздких вычислений, ни их количественных результатов. Отметим лишь некоторые качественные свойства поляризационных эффектов 2). ) В этом легко убедиться, рассмотрев область интегрирования, в которой ср и А = 5' — 6 удовлетворяют условиям: т/е < А, ср ^С 1. В этой области q2/т и А2 + (f2S2, а выражение в фигурных скобках в (93.13) содержит члены, пропорциональные (р или А (при ср = 0 и А = 0 оно обращается в нуль). Интегралы же вида A2d(pdA Г cp'dcpdA f i г z или / . J (A2 + ?VJ J логарифмически расходятся; их «обрезание» происходит на границах ука- занной области значений переменных. 2) Более подробное обсуждение этих эффектов можно найти в указанной на с. 411 обзорной статье МакМастера, а также в книге Байер В. Н., Кат- ков В. M.j Фадин В. С. Излучение релятивистских электронов. — М.: Атом- издат, 1973. § 93 ТОРМОЗНОЕ ИЗЛУЧЕНИЕ.РЕЛЯТИВИСТСКИЙ СЛУЧАЙ 455 Эти свойства могут быть получены с помощью различных соот- ношений симметрии, подобно тому как это было сделано в § 87 для эффекта Комптона. Излагаемая теория отвечает первому не исчезающему при- ближению теории возмущений. В этом приближении сечение не может содержать члена, пропорционального одному лишь век- тору поляризации начального (?) или конечного (?7) электрона. Отсутствие члена ос ? означает, что полное (просуммированное по поляризациям фотона и вторичного электрона) сечение излу- чения не зависит от поляризации падающего электрона. Из числа членов, пропорциональных одним только поляриза- ционным параметрам фотона (?j_, ?^ ?з)> отсутствует член ос ^2- Это значит, что при излучении неполяризованным электроном фотон не обладает круговой поляризацией. Здесь имеется, одна- ко, отличие от аналогичного результата для эффекта Комптона. В последнем случае такие члены были запрещены простран- ственной четностью в связи с невозможностью составления псев- доскаляра из единственных имевшихся в нашем распоряжении двух независимых векторов к, к7. В случае же тормозного излучения имеется три независимых импульса (р, р7, к), что достаточно для построения псевдоскаляра (к[рр7]). Член вида ^(kfpp7]) не противоречит пространственной четности и, строго говоря, отличен от нуля. Однако он не инвариантен по отноше- нию к изменению знаков всех импульсов (ср. (87.26)) и потому отсутствует в первом борновском приближении. Существование псевдоскаляра (к[рр7]) приводит также к то- му, что наряду с членом ос ^ оказывается разрешенным в се- чении также и член ос ?[ (в противоположность ситуации при эффекте Комптона). Этот член возникает как произведение вида (где v = [kp]), инвариантное как по отношению к пространствен- ной инверсии, так и по отношению к изменению знака всех им- пульсов. Таким образом, излучаемый фотон обладает линейной поляризацией обоих видов (как в направлениях осей е^1) и еB), так и в «диагональных» направлениях, под углом 45° к этим осям). Это относится, однако, только к условиям, когда регистри- руется также и направление вылета вторичного электрона. При интегрировании же по всем направлениям р7 член ос ^ в сечении обращается в нуль. Это очевидно из соображений симметрии: после интегрирования оба несовпадающих друг с другом «диа- гональных» направления становятся эквивалентными, и потому предпочтительная поляризация вдоль одной из них (как это име- ет место при {;[ т^ 0) невозможна. 456 ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ ЭЛЕКТРОНОВ С ФОТОНАМИ ГЛ. X Степень линейной поляризации не зависит от поляризацион- ного состояния падающего электрона: корреляционные члены в сечении вида ?]_? и ^С запрещены в первом борновском при- ближении. Член же <5>>С разрешен, так что при излучении поля- ризованным электроном фотон обладает круговой поляризацией (Я. Б. Зельдович, 1952).
Ви переглядаєте статтю (реферат): «Поляризационные эффекты» з дисципліни «Теоретична фізика у 10 томах»
