Рассмотрим столкновения быстрой релятивистской частицы с атомом, сопровождающиеся возбуждением или ионизацией по- следнего. В нерелятивистском случае такие неупругие столкнове- ния были рассмотрены в III, § 144—150; здесь будет дано реляти- вистское обобщение полученных там формул (H.A.Bethe, 1933). Скорость падающей на атом частицы предполагается боль- шой по сравнению со скоростями атомных электронов (тем са- мым во всяком случае предполагается, что Za < 1, ,т. е. атомный номер не слишком велик). Этим условием обеспечивается приме- нимость борновского приближения к рассматриваемому процес- су. Решение задачи несколько различно в зависимости от того, является ли быстрая частица легкой (электрон, позитрон) или тяжелой (мезон, протон, а-частица и т. п.). Мы рассмотрим здесь последний случай, более простой. Пусть р = (б, р) и р' = (е'тР*) — начальный и конечный им- пульсы быстрой частицы в лабораторной системе отсчета, в ко- торой атом до столкновения покоился; разность q = р' — р дает энергию и импульс, передаваемые частицей атому. Разделим весь интервал возможных передач импульса на две области: I)H!<m, ц)Н!>^ (82.1) т т где т — масса электрона, / — некоторая средняя атомная энер- гия (потенциал ионизации атома). Обе области перекрываются друг с другом при / <С q2/ra <С га; это обстоятельство позво- лит произвести точную сшивку результатов, получающихся для каждой из областей. Будем говорить о значениях q в первой и во второй областях соответственно как о малых и больших пере- дачах импульса.
Ви переглядаєте статтю (реферат): «Ионизационные потери быстрых частиц» з дисципліни «Теоретична фізика у 10 томах»
