Наконец, если нас интере- сует только конечная поляризация ядер, надо положить р^ —>> 6. Если при этом произвести также и интегрирование по направле- ниям фотона, то матрица плотности вторичного ядра будет (Mf\p\M'f)= fw(n)(Mfn\p\M'fn)do = Jf j i f -m Мг t ( Jf j Ji г {-Mf - М -m 210 ИЗЛУЧЕНИЕ ГЛ. V Вычисленные по этой матрице поляризационные моменты равны %. D8.17) Если начальное ядро не поляризовано, то и конечное ядро не будет поляризовано. Однако при этом будет иметься корреля- ционная поляризация, т. е. поляризация ядра после излучения в заданном направлении. Положив pW —>> S/BJi + 1) (и соответ- ственно w(n) = 1/Dтг)) и произведя вычисление, аналогичное выводу D8.9), получим для описывающей эту поляризацию матрицы плотности (M/;n|p|M};n) = { -l o)[-M'f \i Mf чет L \ J Соответствующие этой матрице поляризационные моменты j L\ (Jf Jf Возникают моменты лишь четного порядка (это — тоже след- ствие упоминавшегося уже сохранения четности). Если вторичное ядро в свою очередь излучает, то, будучи поляризованным, оно даст неизотропное распределение фото- нов. Так как поляризационные моменты D8.19) зависят от на- правления п фотона, испущенного при первом распаде, возника- ет определенная корреляция между направлениями последова- тельно испущенных фотонов (при неполяризованном первичном ядре). Аналогичным образом могут быть рассмотрены и другие корреляционные явления при каскадных испусканиях (корреля- ция поляризаций и т. п.)
Ви переглядаєте статтю (реферат): «Поляризация вторичных ядер» з дисципліни «Теоретична фізика у 10 томах»
