с интенсивностью излучения тесно связана плотность энерrии поля излучения u'V или ил, которая ответственна за взаИМQдействие излучения и атомов. Плотность энерrии можно рассчитать, если известна интенсивность для всех направлений, u'V == ) I'V (fJ, ер) dR, и л == ) Iл(fJ, ep)dR. (8) Между u'V и ил существует такая же связь, как и между соответствующими интенсивностями: ",2 u'V =с= 7 ил. (9) Для полной плотности излучения имеем 00 00 и==) u'Vdvo=) илdл. (10) о о ИЗ определений (7) и (8) можно получить слеДующие соотношения между усредненной интенсивностыо и платностью излучения: с J'V == !;л" u'V' 1 л == ил. 4л (11) Для ИЗОТРОпноrо поля излучения имеем 4л 4л u== I, u'V== I,\, с с 4л ил== Iл. с (12) 3. ЛУЧИСТЫй ПОТОК Друrой величиной, которая ВЫВодится из интенсивности, является лучистый поток Н; он определяется лучистой энерrией, Проходящей за 1 се/> <р ф и r. 1.4.0пределение потока излучения. через единицу площади. Если fJ есть уrол между направлением Излучения и нормалью к Площадке (фиr. 1.4), то для лучистоrо потока Получаем 00 00 Н== I(fJ, ep)cosfJdR==) H'Vdv== Нлd"л, о о (13) 3]
15 rде H'V==) 1'V(f}, qJ)cos1'tdQ, Н л == l л (1't, qJ)cos1'tdQ. (14) В случае изотропноrо поля излучения лучистый поток обращается в нуль, поскольку через единицу плоrцади с обеих сторон проходит одна и та же величина лучистой энерrии. Лучистый поток можно разделить на две компоненты. Первая компонента Н+ это поток, проходящий через поверхность слева направо, вторая компонента H справа налево. Таким образом, имеем H==H+ H , ( 15) rде 2:п: :п:/2 Н+===. J J 1(1't, qJ)cos1'tsin1'tdqJd1't, о о 2:п: :п: H == ) J 1(1't, qJ)cos1'tsin1'tdqJd1't. (17) о :п:/2 Соответствующие соотношения справедливы для H'V И Н Л' ДЛЯ изотроп- Horo поля излучения Н+==Н =='Лl, Ht==H-;,=='Лl'V, Нt==Нi.=='Лl л . (18) (16) Следует помнить, что в астрофизической литературе лучистый поток Н 'V оБОЗН1{Чается через 'ЛF 'V'
Ви переглядаєте статтю (реферат): «ПЛОТНОСТЬ ИЗЛУЧЕНИЯ» з дисципліни «Методи дослідження плазми»
