Магнитогидродинамическое описание применимо к явлениям диффузии, когда частота электрон-ионных столкновений велика и средняя длина свободного пробега меньше характерной длины силовой линии между внутренним обводом тора, где у линии благоприятная кривизна, и внешним обводом тора, где у линии неблагоприятная кривизна, т. е. \ L 1 I Здесь vje = (^Ге/meI/2 — тепловая скорость электронов, а ие[ частота электрон-ионных столкновений. Из закона Ома E.28) где ту = тпеие[/е2пе (см. разд. 2.8), и скорость движения плазмы поперек магнитных силовых линий выражается следующим об- образом: = i ((nE - ^Vn) x b) - (№)Ч, (l + |) Vn. G.5) Здесь pqq = vje/Oe — средний ларморовский радиус электронов. 104 Гл. 7. Диффузия плазмы, время удержания Если первым членом в правой части можно пренебречь, то коэффициент диффузии частиц D запишется в виде Классический коэффиициент диффузии Del определяется как Dei = G.7) где crj_ = nee2/Gnez/ei), Ре = 2fj,0nTe/B2, щ = 1/2сг_ь Однако первый член в правой части (/.5) не всегда пренебре- пренебрежимо мал. В тороидальной конфигурации вследствие конечной проводимости разделение заря- зарядов, возникающее из-за торои- тороидального дрейфа, не полностью устраняется растеканием заря- зарядов вдоль линий магнитного по- поля, поэтому появляется элек- электрическое поле Е (см. рис. 7.1). Член Exb в G.5) также да- дает вклад в диффузию. Найдем этот вклад. Из уравнения рав- равновесия следует, что в плазме течет диамагнитный ток Рис. 7.1. Электрическое поле в плаз- плазме, удерживаемой в тороидальном поле.
Ви переглядаєте статтю (реферат): «Магнитогидродинамическое описание» з дисципліни «Основи фізики плазми і керованого синтезу»
