си-функция частицы является решением дифференциального уравнения, которое называется уравнением Шрёдингера и имеет следующий вид: . (1.30) Это – краткая форма записи уравнения Шрёдингера, в ней ħ – вторая постоянная Планка, равная ħ = h/2( = 1,054·10 Дж·с, а символ называется оператором Гамильтона. Что такое операторы, объясняется в следующей главе. Здесь отметим лишь, что оператор Гамильтона обозначает следующее: , (1.31) где U = U(x, y, z) – потенциальная энергия частицы, зависящая от координат частицы. Эта зависимость определяется силовым полем, в котором находится частица . Например, в однородном гравитационном поле Земли при ориентации оси OZ вертикально вверх U = U(z) = mgz, а в поле силы упругости, направленной вдоль оси OX, . Уравнение Шрёдингера – непростое, поэтому найти его аналитическое решение удаётся в немногих простейших случаях. Однако с помощью компьютеров можно решать это уравнение численно с любой степенью точности. Кроме того, в квантовой механике разработан ряд весьма эффективных приближённых методов. То есть приращение импульса стенки. Если некоторые параметры силового поля меняются с течением времени, то потенциальная энергия зависит, кроме координат частицы, ещё и от времени.
Ви переглядаєте статтю (реферат): «Второй постулат квантовой физики» з дисципліни «Квантова фізика»
