Выше, как правило, име- лись в виду однократно ионизованные ионы, к которым могли "случайно" приме- шиваться двукратно ионизованные частицы, как например, в СПД. В предыдущем параграфе, посвященном токамакам, упоминались ионы тяжелых элементов cZ» ^> 1 (вплоть до полной потери электронов). Там они фигурировали как "грязь", как нежелательная примесь. Однако существуют случаи, когда ионы с большой кратностью ионизации (Z > 1) принципиально необходимы. Здесь мы коротко остановимся на схемах получения таких ионов. Эти ионы в соответствующих ускорителях заряженных частиц приоб- ретают энергию пропорциональную Z, что позволяет добиться принципиально новых результатов. Об этом будет сказано в следующих пунктах этого раздела. А пока коротко скажем о способах получения таких ионов. Существующие методы получения многозарядных (вплоть до полной обдирки электронов) ионов естественно разбиваются на две группы. В первой группе обдирка осуществляется при прохождении достаточно быстро летящей частицы через фольгу подходящей толщины. Начинается этот процесс в каком-либо плазменном объёме, где нейтральные атомы приобретают небольшой заряд Z. Затем они ускоряются до энергии обычно мэвного масштаба и проходят через фольгу. Часть из них теряется, а остальные приобретают заряд Z2 > Z\. "Выжившие" ионы снова ускоряются и снова проходят через фольгу. Появляются ионы с Z% > Z2 и т. д. Этот метод используется при генерации микрокапель кварк- глюонной плазмы (КГ.П), о чем речь будет в п. 10.6.3. Другую группу образуют более традиционные методы, в которых используется сравнительно редкая плазма. Эти методы более универсальны, и им мы уделим больше внимания. В частности, они применяются в системах синтеза далёких транс- урановых элементов.
Ви переглядаєте статтю (реферат): «Источники многозарядных (Z> 1) ионов» з дисципліни «Введення в плазмодінаміку»
