В свое время Лармор обратил внимание на то, что движение заряженной частицы в магнитном поле очень напоминает движение ча- стицы во вращающейся системе координат, причём аналогом силы Лоренца является сила Кориолиса. Действительно, уравнение движения частицы без магнитного поля в неподвижной системе координат имеет вид M—=F. (9.1.1а) at Переходя к вращающейся системе координат, полагаем v = w+[«,r] = -j-, (9.1.16) где ft — вектор угловой скорости, г - радиус-вектор частицы и получаем [12] М^- = МП2г± + 2М [w, П] + F. (9.1.2а) Отсюда видно, что если F = — VC/i(rj_), то г1х\г М— = [w, 2МП] - VC/®, (9.1.26) где «V Уравнение (9.1.26) аналогично уравнению Таким образом имеем соответствие О 1) Кстати, именно эта частота, в два раза меньшая, чем циклотронная, в свое время называлась "ларморовской". 9.1. Планетарные вихри. Спиральные туманности 465 На этой основе была установлена адекватность двух первоначально развивавших- ся независимо научных направлений. О них — связанных с дрейфовыми волнами, уравнением Хасегавы-Мимв и течением в "тонкой атмосфере", описываемом уравне- нием Чарни-Обухова, говорилось выше в предыдущей главе. Рассмотрим течение в тонких слоях подробнее.
Ви переглядаєте статтю (реферат): «Аналогия Лармора» з дисципліни «Введення в плазмодінаміку»
