Перейдём теперь к случаю достаточно плотной плазмы, когда время между двумя столкновениями тяжёлой частицы с элек- тронами существенно меньше её радиационного времени жизни в возбуждённом состоянии. Если к тому же допустить, что kT <C el, то в такой плазме будут преобладать многоступенчатые процессы (рис. 6.5.3). Поэтому естественно в этих условиях рассматривать процессы возбуждения, рекомбинации (ионизации) как про- цесс диффузии электрона в пространстве энергий (рис. 6.5.3). Эта идея восходит, повидимому, к Крамерсу, позднее она была успешно применена Будкером и Беляевым к рассмотрению процесса рекомбинации. Диффузионность процесса обусловлена тем, что вероятность столкновительного перехода связанного электрона с большим изменением квантового числа мала, так как Кпш ~ {Еп — Ет)~4. Следовательно, в среднем за несколько столкновений энергия электрона меняется мало, а при таком условии кинетическое уравнение можно свести к уравнению Фоккера-Планка. При этом предполагалось, что спектр отрицательных 0 энергий является непрерывным. Такой подход позволил вычислить коэффициент рекомбинации в плотном газе, когда основное время, затрачиваемое на рекомбинацию, электрон проводит на высоковоз- буждённых уровнях. Поскольку в этой области энергий структура уровней различ- ных атомов не слишком индивидуальна, то коэффициент рекомбинации практически не зависит от сорта ионов. В целях более точного описания в работе [141] развито так называемое модифицированное диффузионное приближение, которое описывает блуждание электронов между уровнями атома как процесс диффузии с помощью уравнения Фоккера-Планка, но уже в дискретном, а не в квазинепрерывном про- странстве.
Ви переглядаєте статтю (реферат): «Диффузионное приближение» з дисципліни «Введення в плазмодінаміку»
