Для корональных систем характерны два момента: ионизации (возбуждения) атома (иона) электронным ударом из основ- ного состояния, а затем возвращение в исходное состояние благодаря излучению. При этом предполагается, что плазменный объём оптически прозрачен. Первым исследованным объектом этого класса была солнечная корона. Итак, схема коронального цикла с ионизацией Ао + е -+ А+ + 2е /1+ . а , F.5.9а) А^ + е -> А + 7- Здесь индекс "нуль" отмечает основное состояние. К корональным процессам можно отнести и схему возбуждения частицы из основного состояния электронным ударом и затем его излучения. Переход частицы в начальное состояние может идти непосредственно из иони- зованного (возбуждённого) состояния в начальное (основное), а может носить сту- пенчатый (каскадный) характер. Как именно реализуется этот переход, определяется в основном конкретным характером уровней: атома или иона. Здесь мы рассмотрим только "однопереходные" фоторекомбинации, используя следующие обозначения: nz — концентрация ^-кратно ионизованных ионов, /3ZtZ+\ = = (o-v)zz+l — скорость перехода иона из z в [z + 1)-ю степень ионизации за счёт столкновения с электроном A+z + e -> A^z+{> + 2e. F.5.10a) jZfZ-\ — скорость перехода z —> z — 1 благодаря фоторекомбинации A+z + e -> A+(z-V + 7ztZ_i. F.5.106) Тогда система уравнений, описывающая корональное равновесие с бескаскадными переходами примет вид dt dnz = 0; = —f3ZfZ+\nzne — jz,z-\^z^e + /3z-\,znz-\ne = 0; F.5.11) т Здесь z* — максимальный заряд иона в данных условиях. Простые выкладки показывают, что nz = nz-\——— = nz-\ (crve)^_] • rz z-\, rz z-\ = , F.5.12) lz,z-\ ' ' lz,z-\ т. e. n\ = no ((tv)qi no, n2 = n0 ((tv)qi {(tv)X2t\oT2\. Отсюда видна важная особенность коронального распределения. Оно явно не зависит от пе и определяется только концентрацией частиц в исходном состоянии и Те. 6.5. О схемах описания динамики частиц трансформирующейся плазмы 307 Конкретные расчёты по формулам F.5.11) проводятся, используя величины (av) и т(рад\ типа приведённых в разделах 6.1 и 6.2. Отметим одно важное, хотя и очевидное свойство неветвящегося коронального равновесия. Очевидно мощность излучения единицы объёма равна Pz^z-i = nenzhu(Zx^z_X) (o-v)z_{^z , F.5.13) и таким образом не зависит от вероятности излучательного перехода. Корональная модель снизу при малых плотностях частиц ограничена "параметром пролётности" 0 > 1, F.5.14) 'рек т. е. достаточно большой величиной времени жизни (то) частиц в система, а сверху — тройной рекомбинацией в1 = -щ^1- <6-5-15)
Ви переглядаєте статтю (реферат): «Корональное равновесие» з дисципліни «Введення в плазмодінаміку»
