Процесс упругого рассеяния электронов на атомах существующая теория описывает вполне удовлетворительно. На рис. 6.2.2 приведены типичные зависимости сечения упругого рассеяния элек- 3,8 3,4 3,0 2,6 2,2 1,8 1,4 1,0 - 1 ¦у 1 1 Ne стД2 о 10 15 20 it, А2 50 в 0 12 3 4 5 Рис. 6.2.2. Полное сечение рассеяния электрона на различных атомах: Ne (а), Хе (б), Na (в); 6.2. Скорости трансформационных процессов 279 трона на различных атомах от энергии. При рассеянии электронов с малой энергией на некоторых атомах (аргон, криптон, ксенон) наблюдается так называемый эффект Рамзауэра, т. е. существование глубокого минимума в сечении рассеяния, связанного с рядом тонких квантовых эффектов Отметим, что минимум сечения рассеяния на атомах с не равным нулю спином выражен не так резко, как при рассеянии электрона на атомах с нулевым спином (Аг, Хе, Кг). Для оценки сечения упругого рассеяния в области больших энергий (г > 30 эВ) электронов, когда они проникают в электронную оболочку, можно использовать формулу борновского приближения: СМ2 F.2.2) где г — энергия электрона, эВ; Z — заряд ядра атома. Упругое рассеяние электронов малой энергии (г ^ 30 эВ) на ионах хорошо описывается формулой Резерфорда, рассмотренной в гл. 5. Расчёт упругих рассеяний ионов на нейтральных атомах и упругих столкновений атомов даёт для сечений (которые часто называют сечениями столкновений) зна- чения ~ 10~15см2. Так, согласно ряду работ, сечения столкновения Аг-Аг+ слабо зависят от скорости, и при Т = 103 К, а « @, 6-0, 9) 10~14 см2.
Ви переглядаєте статтю (реферат): «Упругое рассеяние электронов на атомах» з дисципліни «Введення в плазмодінаміку»
