Предполагая "статичность" (точнее, стационарность, т. к. в кинетике всё движет- ся) конфигурации, можно записать, например ионное кинетическое уравнение D.1.9) в виде ^W iW D.3.1) 9х ' М \ vr ' с1 ' V c>v Очевидно, система характеристических уравнений D.1.13) при (д/dt = 0) всегда имеет интеграл энергии Mv2 Таким образом, в этом случае Л = Л(е,У,У2,Уз,У4). D.3.2) Здесь Yk — остальные интегралы характеристических уравнений, для определе- ния которых требуется конкретизация вида 0(х) и Н(х). В практически важном случае, когда система обладает симметрией, будем считать осевой, при отсутствии столкновений сохраняется также обобщённый момент количества движения одной частицы A.2.2) тг2в + -ф = D = const. с Тогда функция распределения будет иметь вид / = f(e, D, Y\, У2, У3)- D.3.3) Интегралы Yk определяются всем видом магнитного и электрического полей и соответствуют очень запутанным траекториям. Однако если частицы замагниче- ны, то есть р <С L, то, наряду с точными интегралами г и D, существуют ещё адиабатические инварианты, о которых речь шла в п. 1.2.5, которые сохраняются очень долго, и поэтому усреднить / только из критерия "запутанности" траектории, как правило, нельзя. Однако при наличии шумов и столкновений, разрушающих адиабатический инвариант, останутся в D.3.3) только два "локальных" интеграла, и функция распределения будет иметь вид: f = f(e,D). D.3.4) Ниже мы используем этот результат.
Ви переглядаєте статтю (реферат): «"Статические" кинетические конфигурации» з дисципліни «Введення в плазмодінаміку»
