Как видно из уравнений Максвел- ла A.1.6), для описания собственных волн, т.е. волн при внешних j и д, равных нулю, надо знать тензор диэлектрической проницаемости D = Е + 4тгР = VE, A.5.1) где Р — вектор поляризации среды, который в случае малых возмущений можно записать в виде Р = ^екщк%к = ^екщк%к{Е). A.5.2а) (к) (к) Здесь ^(Е) — смещение частицы fc-ro сорта под действием электрического поля Е. Эти смещения были вычислены в одночастичном приближении в разделе 1.2. Это формулы A.2.16). Достаточно очевидно, что их можно применить к однородной холодной редкой плазме без столкновений. Подставляя в A.5.2а) формулы A.2.16), получаем для двухкомпонентной (г, е) плазмы ^^ ^^ VE = Е + 4тгепо(^ - %е) = Е + 4тт( 5 г - S е)Е. A.5.26) Отсюда следует /г] гС 0\ V= -< rj 0 , A.5.3а) V 0 0 е) ГДе 2 2 ^ со2 uoi 9 9 ^ 2 Нк ткс и/с тк Предельные случаи этого тензора: а. Пусть Н —> 0. Тогда тензор становится числом, т. к. = 0, V = ^Y, A.5.4) где / — единичный тензор. б. Если и2н ^> и2 и плазма двухкомпонентная, то г,е Н Здесь это квадрат альфвеновской скорости. Величины rj и са уже упоминались нами в разделе 1.3.
Ви переглядаєте статтю (реферат): «Диэлектрическая проницаемость» з дисципліни «Введення в плазмодінаміку»
