Более общий интерес, чем эти теории единой материи, стремившиеся построить на ее основе различные атомы, возбудили в новейшее время работы, которые, ближе примыкая к кинетической теории газов, допускают для атомов самостоятельное первичное существование, но только стараются объяснить силы, действующие между весомыми частицами, в духе Лесажа, движениями эфирных атомов. Мы уже упоминали, что в начале семидесятых годов У. Томсон вернулся целиком к идее Лесажа; около этого же времени Г. Шрамм пытался обработать ту же теорию более детально и более глубоко с математической стороны. Материю, вызывающую явления тяготения, Шрамм представлял себе в виде газа, понимаемого в духе механической теории теплоты. Атомы этого мирового газа являются идеально упругими шарами, имеющими весьма незначительную, но различную величину, очень неплотно заполняющими пространство и движущимися, пока не встречают препятствий, прямолинейно и равномерно с очень большими скоростями. Состояния их движения в различных местах пространства, вообще говоря, различны, но чем больше рассматриваемые промежутки времени, тем больше они приближаются к некоторому постоянному среднему уровню. Если в этих атомных потоках движется атом большей величины, или молекула, то вследствие преобладающего влияния встречных движений, противоположных его движению, он должен постепенно (хотя, может быть, и по истечении бесконечно длинного промежутка времени) придти в состояние покоя. Если же в таких потоках окажется много больших атомов или молекул, то последние будут, наоборот, сближаться между собою. Представим себе, например, между обыкновенными движущимися атомами сначала только две молекулы, М и М1 (см. прилагаемый черт. 8). Последние будут подвергаться ударам эфирных атомов со всех сторон, за исключением обращенных друг к другу внутренних сторон J и J1 так как все атомы, движущиеся по направлению АА1 и в противоположном направлении внутри конуса с угловым радиусом , отражаются от внешних поверхностей молекул в окружающее пространство и, следовательно, не могут достичь внутренних поверхностей. Таким образом, часть поверхности J (и J1) внутри конуса 1 может воспринять только те атомы, которые отразились от обращенной к ней поверхности J1 (соответственно J). Так как каждое отражение атома требует некоторого, хотя бы и весьма малого, времени , в течение которого атом должен потерять свою скорость в одном направлении и вновь приобрести ее в другом, то в случае, если бы нормально на прохождение промежутка от J до J1 требовалось, в среднем, время t, то теперь это время увеличится до t+. Следовательно, за то время, в течение которого на наружную поверхность А молекулы приходится m' атомов, на внутреннюю ее поверхность J попадает только
атомов, что дает для наружной стороны А излишек в
атомов, удары которых стремятся приблизить молекулу М к молекуле M1. Ускорение, получаемое тогда молекулой М по направлению к М1, равняется
где х — расстояние между молекулами, и 1 — их радиусы, а с — скорость атомов. Таким образом, ускорение обратно пропорционально квадрату расстояния; а так как всякое тело, составленное из n молекул, будет производить на другое тело в n раз более сильное действие, то общее действие должно быть пропорционально и массе, при том, однако, предположении, что молекулы тела находятся друг от друга на столь большом расстоянии, что их действие можно действительно считать совершенно одинаковым. При выводе приведенной формулы приходится делать те же предположения, которые ввел в свою теорию уже Лесаж, а именно, что состояние эфира должно быть везде и все время одинаково, что атомы, вызывающие тяготение, обладают по сравнению с весомыми молекулами лишь весьма незначительной
Черт. 8 массой и что сопротивление эфира движению молекул ничтожно. Сверх того, наблюдаемое постоянство ускорения силы тяжести требует постоянства отношения 2/M, т. е. требует, чтобы масса молекулы была пропорциональна не третьей, а второй степени его диаметра. Шрамм пытался поддержать такое само по себе маловероятное условие тем, что рекомендовал представлять себе молекулы в виде полых шаров с бесконечно тонкими стенками; при этом и идеальная упругость молекул становится более понятной, чем, если представлять их себе в виде массивных полых шаров.
Ви переглядаєте статтю (реферат): «ТЕОРИЯ ТЯГОТЕНИЯ ШРАММА» з дисципліни «Історія фізики»
