ДИПЛОМНІ КУРСОВІ РЕФЕРАТИ


ИЦ OSVITA-PLAZA

Реферати статті публікації

Пошук по сайту

 

Пошук по сайту

Головна » Реферати та статті » Фізика » Фізика метеоритних явищ

Переход к интенсивному испарению
Поток тепла, получаемый единицей лобовой
поверхности тела за единицу времени, пропорционален
набегающему потоку воздуха, который, в свою очередь,
пропорционален плотности атмосферы на данной высоте
(скорость на этом участке можно считать постоянной).
Поскольку плотность атмосферы возрастает вдоль пути
метеора экспоненциально, по тому же закону возрастает и
поток тепла, получаемый единицей поверхности
метеороида. Наконец, на некоторой высоте он становится много
*) От границ атмосферы до высоты h0 метеороид встречает
массу воздуха p(h0) • Я* sec z, тогда как при движении вниз от
h0 на интервал высот пН* он встретит массу воздуха в (еп—1)
раз большую. Так, если гг=3 (Д/г. « 20 км), масса воздуха выше
h'o составляет лишь ~ 5% заключенной в интервале Ah.
§ 9. ПЕРЕХОД К ИНТЕНСИВНОМУ ИСПАРЕНИЮ 83
больше, чем отдача тепла излучением и расход тепла на
прогревание метеороида, так что почти все тепло идет
на испарение. Этот уровень принято называть уровнем
начала интенсивного испарения.
Определим высоту уровня начала интенсивного
испарения. Массовая скорость испарения определяется
формулой Кнудсена — Лэнгмюра [181]
G l^ = 4._*LZ^., (9.1)
V m
где рн—давление насыщенного пара при температуре
испаряющейся поверхности; pv — парциальное
давление пара в смеси пар — воздух перед телом; т — масса
испаряющейся молекулы (атома); ^ — коэффициент
конденсации, определяющий долю испарившихся молекул,
конденсирующихся при столкновении с поверхностью.
Для всех металлов \р = 1 [181], для неметаллов \|)<1,
причем точные данпые для интересующих нас
каменистых веществ отсутствуют. Для сравнения укажем, что
для серы \|) = 0,7, для сильвина (КС1) if = 1, для графита
1^ = 0,35 [241, 245]. Впредь до получения более точных
данных мы будем принимать для каменных метеороидов
\|*> = 0,5. (Физически отличие \|? от единицы объясняется
тем, что энергия активации молекулы при конденсации
не равна нулю, чем и отличаются активированные
молекулы от молекул конденсата [25].)

Ви переглядаєте статтю (реферат): «Переход к интенсивному испарению» з дисципліни «Фізика метеоритних явищ»

Заказать диплом курсовую реферат
Реферати та публікації на інші теми: Внутрішня норма дохідності
Перевірка формування і змін власного капіталу
Оцінювання ефективності інвестицій
Типи проектного фінансування
Аудит вилученого капіталу


Категорія: Фізика метеоритних явищ | Додав: koljan (18.10.2013)
Переглядів: 523 | Рейтинг: 0.0/0
Всього коментарів: 0
Додавати коментарі можуть лише зареєстровані користувачі.
[ Реєстрація | Вхід ]

Онлайн замовлення

Заказать диплом курсовую реферат

Інші проекти




Діяльність здійснюється на основі свідоцтва про держреєстрацію ФОП