В заключение нам следует еще упомянуть о теории волосности, которая в начале нашего столетия достигла известной законченности благодаря Лапласу, после того как в течение уже более полутора столетий большинство физиков работало над нею почти безуспешно, Во втором томе настоящей работы мы видели, что в начале XVII века физики объясняли поднятие жидкостей в тонких трубках притяжением жидкости стенками трубки и таким образом удачно исключали из этого явления давление воздуха. Но от этого отрицательного вывода теория волосности мало выиграла, так как, несмотря на все старания, не удавалось установить правильное количественное соотношение между причиной и ее действием. Карре предположил около 1705 г., что водяные частицы теряют вследствие притяжения стенок трубок весь свой вес; поэтому количество жидкости, находящееся в трубке, должно замещаться другим в точности равным количеством, и, следовательно, высота поднятия должна быть пропорциональна длине погруженной трубки. Жюрен и Бюльфингер защищали подобные же взгляды несколько десятков лет позднее. Гамильтон приписывал притяжение одному только нижнему краю трубки на там основании, что капля в горизонтально лежащей трубке свободно двигается в обе стороны, останавливаясь только на краю трубки. По мнению Мушенбрека явление волосности, по-видимому, зависит: 1) от притяжения стенок внутренней поверхности трубки; 2) от притяжения мельчайших частей самой жидкости; 3) от веса жидкости в трубке и от высоты последней. Тем не менее, он не решался ближе войти в теоретическое определение данного явления, не будучи достаточно знаком с природой этих притягательных сил. Мушенбрек приводит лишь таблицу высот поднятия различных жидкостей в трубках из разного сорта стекла. Первую попытку аналитического вывода законов волосности мы находим у Клеро в его работе «De la figure de la Terre» (Paris 1743) («О фигуре Земли»). Но и он исходит еще из предположения, что притяжение стенок распространяется до оси трубок. Новейшим представлением, согласно которому молекулярное притяжение обнаруживается лишь на бесконечно малых расстояниях, воспользовался впервые Лаплас в своей теории волосности, который, таким образом, согласовал результаты математических расчетов с данными опыта. Лаплас опубликовал относящиеся к данному вопросу работы в двух небольших монографиях «Théorie de l'action capillaires» (Paris 1806) («Теория капиллярного действия») и «Supplement a la. théorie de l'action capillaire» (Paris 1807) («Дополнение к теории капиллярного действия»), за которыми последовало подробное изложение этого вопроса в различных периодических изданиях. С его точки зрения, явления волосности обусловливаются взаимным сцеплением частиц жидкости и прилипанием этих частиц к частицам твердых стенок трубки, причем, однако, эти обе силы проявляются заметным образом лишь при неизмеримо малых расстояниях между частицами. Чем больше сила прилипания по сравнению с силой сцепления, тем выше поднимается слой, соприкасающийся с краями трубки над средним уровнем. Об отношении между сцеплением и прилипанием можно судить по очертанию поверхности жидкости или, точнее, по углу, образуемому поверхностью жидкости с поверхностью стенки, т. е. по так называемому краевому углу, и обратно. Таким образом, форма поверхности или краевой угол становятся мерилом высоты поднятия и при их помощи вместо прежних неосязаемых молекулярных сил, можно математическим путем исследовать явления волосности. И действительно, Лапласу было нетрудно, исходя из принципа постоянства краевого угла, вывести основной закон явлений волосности, согласно которому высоты поднятия для одних и тех же веществ должны быть обратно пропорциональны диаметрам трубок, и тем самым сообщить этому отделу физики ту основу, от которой ей уже не приходилось отступать при своем дальнейшем развитии.
Ви переглядаєте статтю (реферат): «ТЕОРИЯ ВОЛОСНОСТИ» з дисципліни «Історія фізики»
