Кольца Ньютона, являющиеся классическим примером полос равной толщины, наблюдаются при отражении света от воздушного слоя, образованного плоскопараллельной пластинкой и соприкасающейся с ней плосковыпуклой линзой с большим радиусом кривизны (рис.26.1). Все рассуждения проведены для отраженного света. Параллельный пучок света падает нормально на плоскую поверхность линзы и частично отражается от верхней и нижней поверхности воздушного зазора между линзой и пластинкой. При наложении отраженных лучей возникают полосы равной толщины, при нормальном падении света имеющие вид концентрических окружностей. Запишем выражение для радиусов колец соответственно: m-го-светлого кольца: rm = , (m=0,1,2,3,…), (26.13) m-го- темного кольца: rm* = , (m=0,1,2,3,…). (26.14) Измеряя радиусы соответствующих колец, можно (зная радиус кривизны линзы) определить длину волны λ0 и, наоборот, по известной длине волны λ0 найти радиус кривизны линзы. Система светлых и темных и полос получается только при освещении монохроматическим светом. При наблюдении в белом свете получается совокупность смещенных друг относительно друга полос, образованных лучами разных длин волн, и интерференционная картина приобретает радужную окраску. Интерференцию можно наблюдать и в проходящем свете, причем в данном случае не наблюдается потери полуволны. Следовательно, оптическая разность хода для проходящего и отраженного света отличается на λ0/2, т. е. максимумам интерференции в отраженном свете соответствуют минимумы в проходящем, и наоборот. m- ое- темное кольцо: rm = , (m=0,1,2,3,…), (26.15) m-ое- светлое кольцо: rm* = , (m=0,1,2,3,…). (26.16)
Ви переглядаєте статтю (реферат): «Кольца Ньютона» з дисципліни «Курс лекцій з загальної фізики, орієнтований на будівельні спеціальності»
