До сих пор при изучении поведения ионизованного газа мы рассматривали только движение отдельных частиц. В этой главе мы продолжим изучение поведения плазмы, используя уравнение Больцмана. Таким образом, будет установлено соответствие между движением отдельных частиц и макроскопической жидкостной моделью. Для большого класса задач оба этих приближенных подхода дают одинаковые результаты. Уравнения движения для моментов, которые используются в этой главе, можно получить из уравнения Больцмана умножением на различные степени скорости и последующим интегрированием по пространству скоростей. Так же как и в теории движения отдельных частиц, при макроскопическом подходе возникают эффекты, связанные с конечностью ларморовского радиуса. Однако при этом подходе возникает существенное ограничение, связанное с тем, что невозможно проследить за изменением состояния плазмы в пространстве скоростей. Такое изменение состояния плазмы можно исследовать только при помощи кинетического уравнения Больцмана — Власова. Для того чтобы была справедлива гидродинамическая модель, необходимо предположить, что средний свободный пробег частиц и среднее время между столкновениями достаточно малы по сравнению с характерными масштабами изменения макроскопических величин в пространстве и времени [87]. Кроме этого предположения, совершенно необходимого для справедливости гидродинамической модели, в дальнейшем примем дополнительное предположение о локальном термодинамическом равновесии. Это предположение означает, что диссипативные эффекты будут оказывать лишь незначительное влияние на макроскопическое движение плазмы.
Ви переглядаєте статтю (реферат): «МАКРОСКОПИЧЕСКАЯ ТЕОРИЯ» з дисципліни «Динаміка заряджених частинок»
