Теоретический анализ фишбон-неустойчивости проводится, главным образом, в соответствии с работой Чена, Уайта и Розен- блюта [1]. Основная плазма при этом рассматривается в рамках идеальной МГД, а для горячей компоненты используется гироки- 238 Гл. 14. Неустойчивости, вызванные высокоэнергичными частицами нетическое описание. В первом порядке уравнение для смещения f есть (см. (8.25)) Рт72? = J х <Ш + 8} х В - VSpc - VSphy A4.1) где 5рс — первый порядок возмущения давления основной плаз- плазмы, так что V5pc = — ? • Vpc — 7spV • ?, а др^ — первый поря- порядок возмущения градиента давления горячей компоненты. Имеем следующие соотношения идеальной МГД: 5Е± = 7? х В, Л3ц =0, SB = V х (? х В), 5j = V • <Ш. Умножая A4.1) на ?* и интегрируя по пространству в предполо- предположении фиксированной проводящей границы, получаем -JJ = O, A4.2) где fpmiei2^, A4.3) swK=l- A4.4) — потенциальная энергия основной плазмы, связанная со смещением ?, которая обсуждалась в разд. 8.2Ь и дается выражением (8.79), а ^И^к ¦— вклад горячей компоненты.
Ви переглядаєте статтю (реферат): «Формулировка подхода» з дисципліни «Основи фізики плазми і керованого синтезу»
