Характерную особенность пролётных систем, как об этом мы сказали выше, можно выразить неравенством: Тион < Т0 <С Грек- F.5.5) Здесь го — время воздействия на нейтральную субстанцию трансформирующих факторов (энергичных электронов, фотонов и т.п.), причём время то больше или порядка времени тион, необходимого для ионизации, но то существенно меньше времени, необходимого для рекомбинации. Условие F.5.5) хорошо реализуется, например, в зоне ионизации стационарных плазменных двигателей с относительно редкой плазмой ксенона. Рассмотрим этот случай подробнее. Сам двигатель описан в разделе 6.7, а на рис. 6.7.1 дано его изображение. Толщина зоны ионизации L ~ 1 см, электронная температура здесь Те ~ 10 эВ. Характерная скорость атомов ксенона до ионизации ~ 104см/с, коэффи- циент ионизации Р = (<rve)mH ~ IO^cmV1. Используя приведённые параметры, находим то и тион при пе ~ 1012см~3 Vct F.5.6) Гион = —5 = 10С-1. Видно, что величины tq и тион одного масштаба. Поскольку плотность электронов пе < пе*, которая определена формулой F.2.8), то достаточно ограничиться оценкой времени фоторекомбинации F.2.66). Расчёт при Z = 1 даёт Трек ~rpa ~ 15 с, F.5.7) то есть условие F.5.5) в рассмотренном случае выполнено с большим запасом. Во время прохождения рассматриваемой зоны атом Хе до ионизации может несколько раз возбудиться, поскольку сечение возбуждения и ионизации близки. Очевидно динамика тяжёлых компонент в пролётном режиме описывается урав- нением (без учёта возбуждения) -тг = АюНпопе. F.5.8) Заметим, что в слое могут произойти и повторные ионизации, но эти процессы редки, и мы не будем их касаться.
Ви переглядаєте статтю (реферат): «Пролётные системы» з дисципліни «Введення в плазмодінаміку»
