ДИПЛОМНІ КУРСОВІ РЕФЕРАТИ


ИЦ OSVITA-PLAZA

Реферати статті публікації

Пошук по сайту

 

Пошук по сайту

Головна » Реферати та статті » Фізика » Теоретична фізика у 10 томах

Поверхностное натяжение растворов сильных электролитов
Изменение поверхностного натяжения жидкости при раство-
рении в ней сильного электролита может быть вычислено в об-
щем виде для слабых растворов {L. Onsager, N. Samaras, 1934).
Обозначим через wa(x) дополнительную энергию, которую
имеет ион (рода а) в связи с наличием свободной поверхности,
от которой ион находится на расстоянии х (wa(x) стремится к
нулю при х —>• оо). Концентрация ионов вблизи поверхности
отличается от концентрации са в глубине раствора множителем
ехр(—wa/T) « 1 — wa/T.
Поэтому вклад поверхности в полное число этих ионов в жидко-
сти равен ^
г
nas = -^ / wadx A58.1)
о
(v — молекулярный объем растворителя).
§ 158 ПОВЕРХНОСТНОЕ НАТЯЖЕНИЕ СИЛЬНЫХ ЭЛЕКТРОЛИТОВ 601
Для вычисления поверхностного натяжения исходим из со-
отношения V^ л / пгпо^
d 2 asdfi^ A58.2)
а
где суммирование производится по всем родам ионов в растворе.
Для слабых растворов (//а = Т1пса + фа)
Bda = -TV —dca. A58.3)
*-^ са
а
Подставляя сюда A58.1), находим
оо
da = ~2_\dca I wadx. A58.4)
о
Как будет видно из дальнейшего, основной вклад в интеграл
возникает от расстояний ж, больших по сравнению с межмоле-
кулярными расстояниями, но малых по сравнению с дебаевским
радиусом 1/к1) .
Энергия wa складывается из двух частей:
m — ? ~ ^ е Za 4- Р7 сп(т) (Л ^Я ^)
Первый член связан с так называемой «силой изображения», дей-
ствующей на заряд ezai расположенный в среде с диэлектриче-
ской постоянной е на расстоянии х от ее поверхности. В силу
неравенства х <^ 1/к экранирующий эффект ионного облака
вокруг заряда не оказывает влияния на эту энергию. Во вто-
ром члене <р(х) обозначает изменение (связанное с наличием
поверхности) потенциала поля, создаваемого всеми остальными
ионами в растворе. Это член, однако, в данном случае несуще-
ствен, поскольку он выпадает при подстановке A58.5) в A58.4)
в силу электронейтральности раствора i^2,caza = 0, а потому и
^zadca = 0).
Таким образом, произведя интегрирование в A58.4), найдем
, (е- 1)е2 v^i ! л/ 2 \
da = — > In dyznca).
4е(е + 1)г; ^ ха V a а)
Логарифмическая расходимость интеграла на обоих пределах
подтверждает сделанное выше утверждение об области инте-
грирования. В качестве верхнего предела мы выбрали, конечно,
х) Выражение для ж2 в растворе отличается от G8.8) лишь множителем е
в знаменателе.
602
ПОВЕРХНОСТИ ГЛ. XV
радиус экранирования 1/х, а в качестве нижнего предела—не-
которую величину аа порядка атомных размеров (но различную
для разных родов ионов). Вспомнив, что к2 пропорционально
сумме ^2z2cai мы видим, что полученное выражение представ-
ляет собой полный дифференциал и может быть поэтому непо-
средственно проинтегрировано, давая в результате
(s-l)e2 v~^ 2i ^azl (лго r\
a b
где ao — поверхностное натяжение чистого растворителя, а
Аа — безразмерные постоянные.
Эта формула решает поставленную задачу. Обратим вни-
мание на то, что растворение сильного электролита повышает
поверхностное натяжение жидкости.

Ви переглядаєте статтю (реферат): «Поверхностное натяжение растворов сильных электролитов» з дисципліни «Теоретична фізика у 10 томах»

Заказать диплом курсовую реферат
Реферати та публікації на інші теми: Кредитний договір — основа кредитних взаємовідносин
СУТНІСТЬ ТА ВИДИ ГРОШОВИХ РЕФОРМ
Настройка параметрів модемів
Криптографічні методи захисту інформації
Аудит збереження запасів


Категорія: Теоретична фізика у 10 томах | Додав: koljan (01.12.2013)
Переглядів: 825 | Рейтинг: 0.0/0
Всього коментарів: 0
Додавати коментарі можуть лише зареєстровані користувачі.
[ Реєстрація | Вхід ]

Онлайн замовлення

Заказать диплом курсовую реферат

Інші проекти




Діяльність здійснюється на основі свідоцтва про держреєстрацію ФОП