ДИПЛОМНІ КУРСОВІ РЕФЕРАТИ


ИЦ OSVITA-PLAZA

Реферати статті публікації

Пошук по сайту

 

Пошук по сайту

Головна » Реферати та статті » Фізика » Динаміка заряджених частинок

Потенциалы движущегося заряда
Поле зарядов с плотностью а и связанной с ней
плотностью тока / описываетбя при лоренцовской
калибровке запаздывающими потенциалами B.19) и
B.20).
Однако применять эти формулы к определению поля
точечного заряда следует осторожно. В частности,
интеграл уравнения B.20) нельзя полагать равным
величине q/r при /* = / — R/c, так как необходимо вводить
различные значения для каждой точки источника р*.
Поэтому преобразуем выражение B.19) и B.20),
проинтегрировав их по элементам заряда, распределенного
с плотностью а, а затем уже перейдем к точечному
заряду.
Предположим, что все элементы данного
распределения зарядов жестко связаны друг с другом и
движутся с одной скоростью w(t*) в один и тот же момент
времени /*. Пусть далее сферическая оболочка с
площадью поверхности S и толщиной dR* помещена на
расстоянии R* от точки наблюдения Р в формуле A0.1).
306
Элемент объема такой оболочки равен dV* = dSdR*.
В интеграл B.20) будет давать вклад тот заряд,
который излучает сферическую световую волну,
движущуюся со скоростью с и достигающую точки Р в
момент времени t. Волна пересечет внешнюю поверхность
сферической оболочки в момент времени t* = t — R*/c.
В течение времени dt = dR*/c, необходимого световой
Рис. 10.1. Сферическая световая
волна сходится со скоростью с
к точке Р. Волна проходит
сферическую оболочку толщиной
dR *, внутри которой
распределены заряды плотностью о,
движущиеся со скоростью W.
волне для того, чтобы пройти оболочку, в поле волны
будет находиться суммарный заряд odSdR* = odV*>
если при этом заряды не движутся. Однако заряды
движутся, и за время dt некоторые из них войдут или
выйдут из указанной сферической оболочки.
Следовательно, будет соответственно меняться вклад в интегралы
B.19) и B.20). В точке р*, отмеченной на рис. 10.1,
такое изменение поверхностной плотности заряда
ow-R*dt = ow-R* , где вектор /?* = р—р* направлен
с
вдоль Р*Р. Элемент заряда, который находится в поле
волны в течение времени dt и дает вклад в поле в
точке Р, равен поэтому не odV*, а
dQ = A l—w^)dV*. (Ю.1)
307
Подставив выражение A0.1) в уравнения B.19) и
B.20) для точечного заряда q, получим
Л (?,/) =
4л L р —^plc'
Ф(р.0 =
1
4тге0
1 — wp/c \
A0.2)
A0.3)
где начало координат выбрано в той точке, где
находится частица (р* = 0, #* = р), а величины в правой
части формул A0.2) и A0.3) следует брать в момент
времени /*. Потенциалы A0.2) и A0.3) впервые
вывели Лиенар [194] и Вихерт[195].

Ви переглядаєте статтю (реферат): «Потенциалы движущегося заряда» з дисципліни «Динаміка заряджених частинок»

Заказать диплом курсовую реферат
Реферати та публікації на інші теми: Ліцензування банківської діяльності
Системи передачі даних
Класична теорія фінансування
МАРКЕТИНГОВЕ ЗАБЕЗПЕЧЕННЯ ІННОВАЦІЙНОЇ ДІЯЛЬНОСТІ ФІРМИ
Аудит операцій за рахунками в банках


Категорія: Динаміка заряджених частинок | Додав: koljan (26.11.2013)
Переглядів: 701 | Рейтинг: 0.0/0
Всього коментарів: 0
Додавати коментарі можуть лише зареєстровані користувачі.
[ Реєстрація | Вхід ]

Онлайн замовлення

Заказать диплом курсовую реферат

Інші проекти




Діяльність здійснюється на основі свідоцтва про держреєстрацію ФОП